I. Abschnitt. Kapitel 12. Die Stärkekörner und verwandte Körper. 



583 



(B. 555.) 



Stärkekörner auf Verschiedenheiten in der Substanz der einzelnen Schichten ge- 

 schlossen. Neuerdings hat Strasburger (I, 149) beobachtet, dass die Stärkekörner 

 von Phajus grandifolius bei ganz allmählicher Quellung in verdünnter Kalilauge 

 in einem gewissen Stadium eine feine radiale Structur erkennen lassen; die nach 

 den Ausführungen des genannten Autors nicht auf feine Risse zurückgeführt vi^erden 

 kann. Aehnliche Beobachtungen hat neuerdings auch A. Meyer (V) gemacht. 



4. Optisches Verhalten. Die Untersuchung der Stärkekörner mit Hilfe 

 des Polarisationsmikroskops hat ergeben, 

 dass bei denselben die eine Achse des op- 

 tischen ElasticitätseUipsoides stets senk- 

 recht auf der Schichtung steht, während 

 die beiden anderen Achsen in die Ebene 

 der Schichtung fallen, höchst wahr- 

 scheinlich aber unter sich gleich sind. 

 Die Stärkekörner verhalten sich also in 

 optischer Beziehung ganz so, als wenn 

 sie aus einachsigen Krystallnadeln zu- 

 sammengesetzt wären. 



Zur Erklärung des optischen Effektes der 

 Stärkekörner mag die beistehende Fig. 19 dienen, 

 in der der grosse Kreis einen Medianschnitt 

 durch ein centrisches Stärkekorn, die Ellipsen 

 I — 8 die Orientirung der Elasticitätsellipsen in 

 den betreffenden Partien und die Linien AB 



und CD die Polarisationsebenen der beiden (gekreuzten) Nicols angeben sollen. Es leuchtet zu- 

 nächst ein, dass die Achsen der Elhpsen i, 3, 5 u. 7 mit den Polarisationsebenen der Nicols zu- 

 sammenfallen; in diesen Partien wird also das Stärkekorn nicht verändernd auf das polarisirte 

 Licht einwirken, und es muss dasselbe hier also auch wie das Gesichtsfeld dunkel erscheinen. 

 Dagegen bilden nun aber die Achsen der zwischenliegenden Ellipsen 2, 4, 6 u. 8 Winkel von 45° 

 mit den Polarisationsebenen der Nicols und es müssen sich diese Partien ganz so verhalten wie 

 ein in Diagonalstellung befindliches Gypsplättchen und je nach ihrer Dicke höhere oder niedere 

 Farben der NEWTON'schen Farbenscala zeigen. Die zwischenliegenden Partien werden endlich 

 aus naheliegenden Gründen entsprechende Uebergangsfarben zeigen müssen. Als Gesammtbild 

 erhalten wir also ein helles vierarmiges Kreuz, dessen Arme mit den Polarisationsebenen der 

 Nicols Winkel von 45° bilden. 



Ein ganz ähnliches Bild erhält man natürlich nach Einschaltung eines Gypsplättchens in 

 Diagonalstellung. Nur werden dann zwei gegenüberliegende Quadranten Additions- und die 

 beiden anderen Subtractionsfarben zeigen müssen, indem bei den ersteren die gleichen optischen 

 Achsen des Stärkekornes und des Gypsplättchens in dieselbe Richtung fallen, in den anderen aber 

 senkrecht auf einander stehen; es ist dies Verhältniss ebenfalls aus Fig. 19 sofort ersichtlich, wenn 

 wir uns durch die grosse gestrichelte Ellipse die optische Elasticitätsellipse des Gypsplättchens 

 dargestellt denken. Offenbar müssen bei einer solchen Orientirung die Quadranten 2 und 6 

 Additionsfarben, die Quadranten 4 und 8 Subtractionsfarben zeigen. 



Ebenso wie ein solcher Medianschnitt muss sich nun auch die vollständige Kugel verhalten, 

 da die übrigen Partien den optischen Effect nur zu verstärken, nicht aber zu verändern vermögen 

 (cf. Naegeli und Schwendener 1,351). 



Die Stärkekörner zeigen nun auch in der That ganz den obigen Erörterungen 

 entsprechend stets ein helles vierarmiges Kreuz im Polarisationsmikroskop, das 

 jedoch nur bei den centrisch gebauten Stärkekörnern eine regelmässige Gestalt 

 hat, während bei den excentrischen Körnern der Durchschnittspunkt des Kreuzes 

 stets mit dem Schichtencentrum zusammenfällt. Der letztere Fall wird durch die 



