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halten werden dadurch, dass man dem Elemente zugleich eine entsprechende Wär- 
memenge mittheilt, indem diese sein Volumen zu vergrössern trachtet. Sei also 4o' 
die Wärmemenge, welche nöthig ist, um die durch den äussern Druck erzeugte Vo- 
lumenänderung zu compensiren, und 4u‘ die dadurch bewirkte Temperaturerhöhung. 
— Da diese, unsrer Bestimmung gemäss, mit keiner Volumenänderung verbunden 
ist. so hängt sie ab von der specifischen Wärme „. Man hat also 
do’ = on7\ Au’ 
o bezeichnet, wie früher, die Dichtigkeit. 
Theilt man dem Elemente nun eine fernere Wärmequantität 4@“ mit, während 
man die Druckkräfte. ungeändert lässt, so wird sich das Volumen ändern, um AV. 
Entspreche der Wärmezunahme 40 die Temperaturzunahme Au”, so ist 
AV 
vw ar aE yydu‘! 
«a, ß, y haben dieselbe Bedeutung, wie im vorigen $. — Nach Voraussetzung ist die 
Temperaturänderung Au‘ von keiner Aenderung der äussern Drucke begleitet. Sie 
hängt also ab von der specifischen Wärme &, so dass man hat 
do’ — oeV Au“. 
Bezeichnei nun 10 die ganze Wärmezunahme des Elementes, Ju die ganze Tem- 
peraturerhöhung, so hat man 
do = Jo' + Jo" 
Ju = Au’ + Au” 
Eliminirt man aus vorstehenden Gleichungen 40’, o", Ju’ und .fu”, so kommt 
a A ANER Do AN. | 
Tai Tor m v9 
Die Temperatur jedes Elementes eines Körpers wird sich im Allgemeinen mit der 
Zeit t ändern; in jedem Augenblicke muss aber diese Gleichung erfüllt sein. Man 
hat also auch 
Ju 
du dom (er ah & 
dt orV dt (ae +8-+ y)n di 
Bezeichnet man die innere Leitungsfähigkeit des Körpers durch K, so ist nach 
Fourier 
