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und allgemeiner, wenn man die Leitungsfähigkeit des Körpers nach verschiedenen 
Richtungen hin als verschieden betrachtet, 
d du) du 
1 dw (Kr) Io a(Kaz,) A (Rz) 
VRR: dx dy dz 
wo K,. K2. K; Functionen von x, y, z und u sein können. Wird der Körper ho- 
mogen und unkrystallinisch, und K von u unabhängig angenommen, so folgt 
@ 
av Sa = Köu 
wo zur Abkürzung gesetzt wurde 
NEIN ara, Turner, ul 
Dr ge dy? dz? 
i AV 
Sei ausserdem p = Yy> also 
da db de 
ty 
so geht die Gleichung für a über in 
du. E-mM _.d 
ne a er. dt, 0) 
Für Punkte der Oberfläche gilt die bekannte Gleichung 
Ke4na-D=-o (S) 
du 
ds 
tialquotienten von u nach der (nach aussen gerichteten) Normalen der Oberfläche des 
Körpers bezeichnet. 
wo U die äussere Temperatur, h die äussere Leitungsfähigkeit , den Differen- 
8: 
Die in den $$. 2—4 entwickelten Formeln enthalten die vollständigen Bedingun- 
gen, welchen die Probleme der unendlich kleinen Schwingungen und der Fortleitung 
der Wärme im Innern der Körper unterworfen sind. Bevor wir sie auf die letztere 
Aufgabe anwenden, welche den Hauptgegenstand dieser Abhandlung ausmacht, wol- 
len wir zeigen, wie sich mit Hülfe derselben das Verhältniss 1 für feste Körper aus 
Beobachtungen ableiten lässt. 
