nn. RS 
Hat man die Temperaturänderung beobachtet, welche in dem Momente eintritt, we 
die Kraft L in Wirksamkeit tritt, so erhält man mit Hülfe der Formel (A) das Ver- 
hältniss 7, nämlich sie giebt *) 
3ak(n + 2)du 
4 
a 
€ 
Eine andere Methode zur Bestimmung von! für feste Körper, stützt sich auf die 
Beobachtung der Geschwindigkeit des Schalls in denselben. 
Zu diesem Zwecke kann man sich prismatische Stäbe daraus formen, und diese 
in tönende Schwingungen versetzen, am besten in Longitudinalschwingungen. Für 
diese erhält man aus der Gleichung (B) auf bekannte Weise die Differentialgleichung 
a au PR 
’ me 3 Teer 
a bezeichnet die Verrückung eines Querschnittes in der Entfernung x von der einen 
Basis. Die Bewegung pflanzt sich im Stabe mit der Geschwindigkeit fort 
*) Weber, der Beobachtungen in dieser Absicht anstellte, bediente sich in der oben ange- 
führten Abhandlung einer unrichtigen Formel. Die eben abgeleitete wird in seiner Bezeichnung 
Bea N 6kk’o(n + 2)Ju 
ß OF—ZIR 
Für Ju ist hierin zu selzen 
th(Tı — T, 
eh _o—An 
Ser - i 22H 
t ist dieselbe Zahl, wie bei Weber, h = = ZB s 
Drahtes in schwingendem Zustande, r sein Radius, o seine Dichtigkeit; T, und Tı sind die Zeiten, 
welche vom Momente der Spannungsänderung der Saite, respective bis zum Anfang der Beobachtung 
Ju 
So 
H die äussere Leitungsfähigkeit des beobachteten 
1° 
und bis zum Ende derselben verflossen sind (also bei den Weber’schen Experimenten T, = v TE 
I. + E Secunden eirca). H ist an der schwingenden Saite selber zu beobachten. Weber zog t statt 
4u in Rechnung, vernachlässigte also den Einfluss der Abkühlung, was bei seiner Beobachtungsme- 
thode durchaus nicht erlaubt ist (man sehe die oben citirte Abhandlung von Weber). 
