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' -^ -^ = (1 +Ih1 +.))^ ""^ cp = X - -2^ - a 



also nach Poisson 9 = 2^ 



Wertheim q> = 2X 



welche Werthc ebensowenig genügen. Es scheint überhaupt zwischen den Grössen q> und A, 

 nicht einmal bei dem gleichen Metall , ein festes Zahlverhältniss zu bestehen und daher die 

 Widerstandsveränderung auf andere Weise als einfach durch Volumen und Dichtigkeit von 

 den Dimensionsänderungen abzuhängen; mit andern Worten k selbst veränderlich zu sein, 

 gleichsam von einer innern Struktur abzuhängen. 



§. 7. 

 Die Erschütterung der Drähte. 



33. Nachdem die innige Beziehung zwischen der Spannung oder dem Erregungsgrade 

 der Cohäsionskräfte und dem Widerstände erkannt worden , lag die Frage nahe , ob ein Er- 

 schütterungszustand des Drahtes auf den Widerstand Einlluss habe? — Ich spannte Kupfer- 

 und Stahldrähte durch verschiedene Gewichte über ein Monochord, löthete an auseinander- 

 stehenden Stellen derselben Zuleitungsdrähte an und Hess die Drähte nun mittelst eines ein- 

 fachen Violinbogens schwach oder stark tönen. Ich konnte keine Spur einer Widerstandsän- 

 derung wahrnehmen; was wohl zugleich als Beweis gelten kann, dass die Entwickelungen 

 und Bindungen von Wärme aus der Compression und Dilatation der Theile des Drahtes sich 

 vollkommen aufheben. Leise Berührung einer einzelnen Stelle mit dem Finger bewirkte so- 

 fort eine Ablenkung von mehreren Graden, Streichen der Saite zwischen den Fingern, beim 

 Stahle z. B. , eine solche von 30 und mehr Graden. 



§. 8. 

 Die Feinheit der Drähte. 



34. Der allgemein angenommene Satz, dass sich der Widerstand eines metallischen Leiters 

 seinem Querschnitte verkehrt proportional verhalte, beruht auf den übereinstimmenden Versu- 

 chen vieler Physiker, von H. Davy an bis auf Becquerel und Pouillet, und wurde in der Regel 

 auf doppelte Weise erwiesen : 1 ) indem man die Längen verschieden-dicker Drähte des gleichen 



