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dl 



74 



fc( + ^ /c2 «2 + j^ JP) 



kl 



fcS («2 



dfi^ 



2 •■ V- ■ ^ 



Das erste Glied ist die oben mit q bezeichnete Grösse. Bleibt man also bei der dritten Po- 

 tenz der kleinen Grösse k stehen, so folgt zur Berechnung von ry aus k 



q = k (1 



Y^ k- ^'^) 



q ändert sich also nicht mit der Temperatur, sondern nur mit der Grösse des Anwachses 

 z/(. Da inzwischen in den obigen Beobachtungsreihen ^t für gleiche Jic mit steigender 

 Temperatur etwas abnimmt, so geht daraus eine kleine Zunahme von q hervor, während die 

 Beobachtung eine kleine Verminderung anzuzeigen scheint. Berechnet man inzwischen das 

 veränderUche Glied, für Eisen z. B. aus k = 0,0042, /It = 10", so erhält man 0,000001, 

 eine Grösse, welche der Berücksichtigung entgeht. Entweder also ist auch der obige ein- 

 fache Ausdruck nur eine Annäherung an das wahre Naturgesetz, oder es sind Nebenum- 

 stände , wie z. B. die Dimensionsänderungen des Drahtes , übergangen worden , welche 

 gleichfalls in Anschlag zu bringen sind: oder endlich, es wirkt in den Versuchen, wie be- 

 reits angedeutet worden, eine Fehlerquelle, die selbst bei steigender und sinkender Tem- 

 peratur nicht ganz verschwindet. Die Beobachtungen scheinen mir nicht homogen genug , 

 um die weitere Prüfung dieser Frage zu gestatten. 



60. Es ist hier der Ort, die Beziehungen dieses Ausdruckes mit der von Lenz ge- 

 gebenen Formel anzudeuten. Er berechnet das Leitungsvermögen / entsprechend der 

 Temperatur t , aus demjenigen l„ bei 0° und der Temperatur Ik mittelst des Ausdruckes 



1 = 1^- at + ßt^ 



wo die Grösse /„ und die Coefficienten «, ß für verschiedene Metalle folgende Werthe ha- 

 ben, wobei /„ für Rupfer =100 gesetzt ist: 



