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I 
% ä Spt = @ 
Wi GC 
De 
wo also auch die Reduction der Gewichtsstücke auf den leeren Raum weggefallen ist. Es setzt 
diess allerdings streng genommen voraus, dass Temperatur, Feuchtigkeit und Druck der Luft 
während der Dauer der Wägungen unverändert bleiben und ebenso das specifische Gewicht 
der verschiedenen, angewendeten Gewichtsstücke genau dasselbe sei; allein wenn auch, wie 
dies in Wirklichkeit durchweg der Fall sein wird, diese Bedingungen nur sehr ungenau 
erfüllt sind, werden wir doch, wie wir weiter unten noch näher begründen werden, für die 
beiderlei Gewichte diese Reduction auf den leeren Raum als identisch betrachten können. 
Die vorstehende Gleichung lässt sich auch folgendermassen schreiben: 
I; G G Spt Wer 
Sr. 730) Ca re 
und daraus finden wir für die gesuchte Grösse S,,., das specifische Gewicht des Körpers bei 
t? bezogen auf Wasser bei 4° ©. den Werth: 
Y \ 
Wu. Int - I 1, 
SOE NET 
I = > 
ST 
G‘ 
Ist, wie in unserm vorliegenden Falle bei den Bergkrystallgewichten der cubische 
Ausdehnungscoefficient m, des Körpers P bekannt, so hat man, wenn $,, das specifische 
Gewicht desselben bei 0° vorstellt: 
n 
Ds 
Tem 
. 
so dass die vorstehende Gleichung I übergeht in: 
= w.(1+ mt) — L(l+ mt) 
1% SR = a es 
Ca 
woraus also sofort das speeifische Gewicht unsers Körpers bei 0° bezogen auf Wasser im 
Maximum seiner Dichtigkeit berechnet werden kann. Ist dagegen m, gar nicht oder nur un- 
genau bekannt, so sucht man zur möglichsten Elimination desselben auf der rechten Seite 
