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austritt, der andere AMOPOQ, der umgekehrt beim Eintritt diffus, beim Austritt re- 
gelmässig gebrochen wird. Die gesehene Helligkeit von A“ rührt dann her von der 
resultirenden Wirkung aller solcher Stralenpaare, welche von der Pupille oder Ob- 
jeetivöffnung aufgefangen werden. 
7. Bezeichnen u‘ und uw die Oszillationsgeschwindigkeiten, welche die beiden 
Stralen eines solchen Paares, in der Entfernung r vom gesehenen Punkte A’ zur 
Zeit t besitzen, und bilden sie mit 3A’ die Winkel ß, ß‘, so bezeichnen n‘ cos ß’ 
und n’ cos ß' die zum Sehen mitwirkenden Theile der Geschwindigkeiten und 
n' cos B' + n" cos PB" 
den ganzen von einem Staubpunkte M herstammenden Geschwindigkeitsantheil. 
Ueber die Zusammenwirkung der Stralen verschiedener Staubpunkte kann man 
nun zwei verschiedene Vorstellungen hegen: entweder sind sie fähig untereinander 
zu interferiren; dann wird die Helligkeit des Punktes A‘ durch das Quadrat der gan- 
zen resultirenden Oszillationsgeschwindigkeit dargestellt werden oder durch 
I—= [Z{n' cos ß' + n'' cos ß'') ]? (2) 
Oder es kann zweitens geschehen, dass, wegen der ungleichen Beschaffenheit der 
Körnerränder, die gebeugten Elementarstralen verschiedener Staubpunkte zu abwei- 
chend sind, um zu interferiren. In diesem Falle wird die Helligkeit von A’ ausge- 
drückt werden durch 
1= Z&(n' cos ß' + n' cos PB")? (3) 
In beiden Ausdrücken erstreckt sich das Summationszeichen & auf alle zur Hel- 
ligkeit von A’ beitragenden Staubpunkte. 
Welche von beiden Hypothesen die naturgemässe ist, lässt sich a priori nicht 
entscheiden, denn es fehlt an unantastbaren Gründen für die eine oder andere. 
8. Wie bekannt drückt man zur Zeit t die Vibrationsgeschwindigkeit « eines 
einfachen Strales in einer gewissen Entfernung ! vom Ausgangspunkte aus durch 
t I 
u— u, cos 22(!—;) (4) 
wobei u, die Vibrationsintensität an der berücksichtigten Stelle bezeichnet, x und A 
aber die Schwingungszeit und Wellenlänge des benutzten Lichtes sind. 
