Zn 
9. Es ist Thatsache, dass der Ort der hellen und dunklen Streifen sich nicht 
im geringsten ändert, wenn man auch den Bündel der zum Sehen benutzten Stralen 
äusserst klein annimmt, z. B. nur einen ganz kleinen Theil der Pupille benutzt. 
Daraus folgt, dass die Stralpaare der einzelnen Staubpunkte, welche zum Sehen von 
A’ beitragen, nahe miteinander ihr Maximum und Minimmum erreichen. Es 
genügt also die Stelle zu suchen, wo das Stralenpaar des mittlern Staubpunktes AR, 
der auf der Richtung A B liegt, seine Extremwerthe gewinnt, um die Hauptstellen 
der ganzen Erscheinung zu erhalten. 
Ein einzelnes Glied des Ausdruckes von / in (6) gelangt aber zum Maximum , 
ZI: Ba - - E 
wenn c08s # — — = 1. zum Minimmum, wenn hingegen = 0, so dass die Bedingung 
des Maximums der Erscheinung erfüllt wird, durch 
pn ar A (7) 
7 
diejenige des Minimmums durch 2 
Va (Br 1 
wobei : irgend eine ganze Zahl bezeichnet. 
Alles hängt also von der Zusammensetzung der Grösse A —=!' — !" ab. 
Berücksichtigt man, wie oben erläutert, statt eines beliebigen Punktes M, den 
mittlern Punkt R, so wird MN zu RB, und ? fällt in die Linie RD, die mit CD den 
Winkel e bilden mag. 
Die Längen !' und !‘ müssen nun für diejenigen Stellen 3 und Q berechnet wer- 
den, die in der Entfernung r von 4A“ abliegen. Sie bestehen dann aus den in der 
Luft und im Glase durchlaufenen Wegen , welche letztere, da = die Wellenlänge im 
Glase ist, bei der Zusammenstellung der ganzen Wege. mit r zu multipliziren sind. 
Man hat also 
DD SARı n(KL ı IR) RB. 
U! — AR + n(RO + OP) + PQ. 
Nun bezeichne man die Winkel, welche AK, AR, RB und PO folgeweise mit 
der Senkrechten zur Spiegelfläche bilden, durch a‘, a”, a, a‘, durch b', b"' die zu 
a', a'' gehörenden Brechungswinkel und bemerke, dass PQ = r — A“P, oder, da 
die Entfernung des Punktes 4” von der vordern Spiegelfläche 
Herz rcos a: N 
ist, 
