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wärts sich bewegen musste, sollte der Tisch mit seinen Falzen die gehörige Lage 
haben. 
Die in dem oben beschriebenen Verfahren gemessenen Grössen waren AR=L, 
SR=x, SB = y. Aus letztern ergeben sich die Entfernung ZR = ! und der Ein- 
fallswinkel a, durch 
le r(a8 + 2) 
tg 2a, Fe — 
endlich 
Eu a 
H L 
In der zweiten Versuchsreihe wählte man für die Punkte A, R, B beliebige 
Stellen und richtete sein Augenmerk auf die Horizontalität der durch diese drei Punkte 
gehenden Ebene. Die Entfernung derselben, durch Lothe auf den Boden pojizirt, 
wurde in jedem einzelnen Falle direkt und neu gemessen. Wie leicht einzusehen, 
war diess Verfahren, wegen der bei jeder Messung erneuerten Aufstellung aller 
Theile höchst mühsam und weitläufig, zumal wenn man bedenkt, dass alle Entfer- 
nungen bei diesem wie dem frühern Verfahren, wegen Abweichung der Lothe von 
den wahren einzustellenden Punkten, noch besonderer kleiner Correktionen bedurften. 
Wir führen später auch nur Eine Reihe dieser Messungen auf. 
Diess Verfahren übrigens lieferte die drei Seiten L, ! und = des Dreieckes ARB, 
woraus sich a, nach der Formel 
4 @+1—- I @+L-—-| 
sin.a= VE FL 
berechnen lässt. 
18. Da man es hier, nicht wie bei den Newton’schen Ringen dicker Platten 
mit einem einzigen intensiven Sonnenstrale, sondern mit einem Büschel divergiren- 
der Stralen zu thun hat, so wurde entweder natürliches Tageslicht angewandt, das 
durch eine Oefinung des Ladens in das verdunkelte Zimmer einfiel, oder das Licht 
einer starken Argand’schen Lampe, deren Breite durch ein zunächst an der Flamme 
angebrachtes in eine Ritze ausgeschnittenes Eisenblech verkleinert wurde. Jenes 
war der Fall bei den drei ersten Versuchsreihen, in welchen der Ort der Licht- 
quelle unverändert blieb, der Ort des Spiegels hingegen verändert wurde. Die- 
