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einführen, wobei 
h? = f2 — (b cos # — a cos n)? 
ist, durch die Gleichung ausgedrückt werden 
22? = h? — 2abcosncos®# (l — cos oe). 
Die vertikale Steigung, die der Punkt bei der Drehung o erlitten hat, ist somit 
h-z=h-— (h? — 2ab cos n cos # sin vers 0) 
Für den Winkel », welchen der Faden in der abgelenkten Lage mit der z Axe, 
d. h. mit der durch den obern Fadenendpunkt gehenden Vertikale, macht, finden wir 
(vgl. Fig. 33, welche die durch den abgelenkten Faden gehende Vertikalebene dar- 
stellt) 
csSsy=Zı 
fsiny = s,k, 
und daraus 
1 - 
cs = Yh?2 — 2 ab cos n cos ® sin vers o 
1 e e 
sin d = V a2 cos? n + b2 cos? $ — 2 ab cos n cos # cos o 
Die vertikale Ordinate eines Punktes des aufgehängten Körpers, dessen Höhe 
über dem Horizont im Gleichgewichtszustande um eine Länge k kleiner ist als die von 
(ss,), ist natürlich, der postulirten Bewegung wegen, immer = z + k. 
Betrachten wir nun die Bahn des andern untern Fadenendpunktes, dessen Verti- 
kalabstand vom correspondirenden obern p'q’ — h’ ist, so sehen wir, dass, wenn 
wir ein dem Vorhergehenden bezüglich der Drehungsaxe q‘p symmetrisches Coordi- 
natensystem einführen, wir ganz dieselben Werthe erhalten wie vorhin, nur dass wir 
überall Accente auf die Buchstaben zu setzen haben. Es ist folglich unnöthig die 
Formeln hinzusetzen. 
80. Die zweite unserer Berechnungen ist die der Kräfte, in welche sich die 
Schwere an den untern Fadenendpunkten zerlegt, wenn sich der aufgehängte Körper 
in einer um den Winkel oe abgelenkten Lage befindet. 
Wenn gM das Gewicht des Körpers bezeichnet, so sind die vertikalen Compo- 
nenten der Schwere in (kk,) und (k’k',) beziehungsweise 
au 
h a 
ren sM V' = —— sM 
a+a 
