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Jede dieser Componenten zerlegen wir in eine Kraft, die in der Richtung des 
Fadens zieht, also aufgehoben wird, die Spannung; und in eine horizontale. Die 
Spannungen heissen F und F’; die horizontalen Kräfte H und H'‘. 
Aus Fig. 33, welche die Vertikalebene des abgelenkten Fadens (sk . s,k,) dar- 
stellt, und in welcher die Linie km — f sin ® gleich der Linie s,k, der Fig. 32 ist, 
ergibt sich: 
VaEUIENERH 7 En Zins, 1 
folglich 
ga Ale 
2 (a+a)z 
ee N sale. — Sılke. men eM 
zZ (a+a)z = 
wobei 
z =—Yh? — 2ab cosn cos 8 (1 — cos eo) 
und. aus Fig. 32, 
s,k, = (a2 cos? n + b? cos? $ — 2 ab cos 7 cos # cos 0)" 
ist. 
Wir haben ferner aus Fig. 32 
sn s,k,g,:snoe=bcos#:s,k, 
und 
s,k, cos (180° — s,k,g,) = s,g, cos oe — g,k, =b cos # cos og — a cos . 
Somit ist das horizontale Drehungsmoment, welches von H geliefert wird: 
Ha cos n sin (180° — s,k,g,)=Ha cos bieps,9 ai.e, En BR SALE a ra °oM. 
Wenn wir H in zwei horizontale Componenten C und N zerlegen, deren erste 
parallel der Horizontalprojeetion der abgelenkten Copula ist, die zweite aber mit der 
ersten einen rechten Winkel macht, so haben wir 
‘ 
a " b cos ® cos o acosn sM 
a+a' zZ 
C=H cos (180° — s,k,g,) = 
! 'b cos # sin 
N-H sin (180 — s,k,g) = —° aa © eM 
(Von diesen Componenten werden wir in einem spätern Abschnitte Gebrauch machen). 
