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hältnisse betreffen, die von einem andern Orte als von der Axe aus gemessen wer- 
den, wie z. B. das x oder y eines Punktes ($. 114 und 115). 
* Wir könnten nun zwar zweierlei Einrichtungen unterscheiden : solche deren Fä- 
den im Gleichgewichtszustande parallel, d. h. vertikal, sind, und solche, bei denen 
dies nicht der Fall ist. Allein die Behandlung für die erstere Einrichtung unterschei- 
det sich von der für die zweite bloss durch grössere Einfachheit; wir wählen daher 
die ganz allgemeine Behandlung für geneigte Fäden, von denen die parallelen bloss 
ein besonderer Fall sind. Will man vom ersien auf den zweiten Fall übergehen, so 
darf man nur in allen Formeln b — a und f = h setzen. 
3. Rücktreibendes Moment der Schwere und Messung der 
ablenkenden Kräfte. 
a. Rücktreibendes Moment und Direetionsmoment der Schwere. 
89. Wenn der aufgehängte Körper um einen Winkel o aus der Gleichgewichts- 
lage abgelenkt wird, so strebt, wie wir wissen, die Schwere ihn in jene Lage zu- 
rückzuführen, und es handelt sich nun darum, die Grösse des Drehungsmomentes zu 
bestimmen, welches die Schwere dabei ausübt, und zwar dasselbe als eine Function 
des Ablenkungswinkel o aufzustellen. 
Dieses Drehungsmoment nennen wir das Drehungsmoment der Schwere 
oder das rücktreibende Moment der Schwere. 
90. Wir setzen voraus, wir haben die Schwere zerlegt, wie in $. 30; da die 
Copula horizontal und überhaupt alles symmetrisch gegen die Axe ist, so haben die 
Kräfte an den beiden untern Fadenendpunkten beziehungsweise dieselben Grössen, 
und H und H‘ — H bilden ein wirkliches horizontales Paar. 
Aus $. 80 erhalten wir, indem gegenwärtig a = a‘, undyn — % = 0 ist, für 
die Spannung F jedes Fadens und für die horizontale Kraft an jedem untern Faden- 
endpunkte, H, 
feM 
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F = 
M q 
H = 57 Va®+b2 — 2ab coso, 
