= 
entweder an zwei Fäden, die von Einem Punkte auslaufen 
(Fig 10 und 11), 
oder an Einem Faden. 
im ersten Falle ist a oder b = 0. im zweiten Jedes. In beiden Fällen findet keine 
Reaction mehr statt, U ist — 0; eben so ist die Steigung Null. 
104. Es gilt dies natürlich nur für ideale Fäden. Sind die Fäden materieller 
Natur und haben sie also eine endliche Dicke, so ist im ersten Falle (z. B. in 
Fig. 35), wenn wir mit si und s’i‘ die Axen der cylindrischen Fäden bezeichnen , 
ss’ — 2b, und das Drehungsmoment der Schwere, so wie die Steigung, nicht Null, 
sondern nur sehr gering; indem ss’ gewöhnlich sehr klein ist. — Betrachtet man im 
zweiten Falle, d. h. bei der Aufhängung an Einem materiellen Faden, den Letztern 
als ein System concentrischer Cylinder, so müsste bei der Drehung der äusserste 
Cylinder die grösste, der innerste die kleinste, die Axe gar keine Steigung erleiden, 
folglich eine Zusammendrückung oder dergleichen eintreten; wodurch, abgesehen von 
der seitlichen Verschiebung der Theilchen, dieser Fall schon dem Gebiete der 
Bifilarsuspension entrückt ist. — Sind aber materielle Fäden von paariger Zahl, 
nee , symmetrisch um die Axe in gleichen Entfernungen von derselben 
gelagert, so sind das Drehungsmoment der Schwere und die Steigung dieselben , wie 
wenn nur zwei Fäden vorhanden wären; nur ist dann der Widerstand der Fäden, 
aus welchem ein neues Drehungsmoment entspringt, um so weniger zu vernachläs- 
sigen, je grösser die Zahl der Fäden ist. 
105. Zum Schlusse wollen wir hier noch folgenden, sich aus den frühern Be- 
trachtungen von selbst ergebenden Satz aufstellen. 
Wenn wir uns an einem durch ein horizontales Paar, dessen Moment wir — U 
nennen wollen, abgelenkten Apparate (Fig. 13) einen beliebigen Punkt m des einen 
Fadens mit dem entsprechenden, d. h. in gleichem Horizonte liegenden Punkte m‘ 
des andern Fadens durch eine starre Gerade mm’ verbunden denken, so ist diese 
Letztere. so wie die von ihr aus sich nach oben erstreckenden Fadentheile, ganz in 
denselben Verhältnissen, wie wenn der aufgehängte Körper an mm‘ hinge und auf 
ihn das obige Kräftepaar wirkte. 
. . * . .. X M 
Denn so wie wir die zwei Hälften der Schwere, = „an den untern Fa- 
denendpunkten zerlegten in zwei Spannungen und ein horizontales Paar, dessen Mo- 
ment U war: so können wir an den Punkten m und m’ die Spannungen zerlegen in 
