I 
2 —-c= 
ab ab 3ab 
A en — . 
ae Be lt nv) 
Substituiren wir nun die für dz und z — c erhaltenen Werthe in die Gleichung (1), 
so ergibt sich: 
a? b? og? d@® __ abgM N, a 3ab 62 + 02 
et HN ee DEE (elle = 
oder, indem wir zu zweimalen einen Divisor als Factor mit negativem Exponent 
setzen, und bei seiner Binomialentwieklung nur die zweiten Potenzen der Winkel 
beibehalten, 
Kh ee N TER | ab ®+g 
abgM a Kh? e) lt h? I | 
Me aa, (al, Ma2b2\ „| 
hK ver Ze mil el: Tal ur‘ «h? K'h? Je 
und, nach vollzogener Entwicklung und Integration, und indem wir 
1 ab a? b?M 
Teer > 
setzen: 
abgsM 3ab 6? 
= m m | LT EL | ne rn 
V hK +t vr) 33 
hK 
t=V absM 
wobei wir den Anfang der Zeit für e — # genommen haben, so dass const. — 0 ist. 
Diese Bewegungsgleichung gibt uns, der Kleinheit der Winkel wegen, die wir 
bei den Beobachtungen anwenden, mit hinreichender Schärfe die Relation zwischen 
irgend einer Zeit t der Bewegung und dem entsprechenden Werthe des Winkels o. 
121. Es geht aus derselben hervor , dass og, numerisch genommen, keinen grös- 
5 6 6 
arc cos : + 62p (arc cos b4 re 
6? 3ab 4a?b?M E | 
I: + 16 (A A) ] are cos & at. 
sern Werth erreichen kann, als den Werth 6; sonst würde t, wie auch au ,„ imagi- 
när. Die Bewegung ist also, wie vorausgesehen werden musste, eine regelmässig 
oscillirende: in horizontaler Richtung in Kreisbögen hin und her, in vertikaler 
Richtung abwechselnd aufwärts und abwärts vor sich gehend. In horizontalem Sinne 
sind die grössten Ablenkungswinkel oder Elongationen: # und — 6; die Schwingungs- 
winkel: 26. In vertikalem Sinne findet die grösste Hebung statt bei o = # unde = — 6; 
