= ee 
durch Beobachtung gefunden worden ist, auf ihren Grenzwerth, oder, wie man sagt, 
auf die Zeit einer unendlich kleinen Schwingung zu reduciren, d. i. um die 
Zeit zu ermitteln, welche bei demselben Apparate unter gleichen sonstigen Umstän- 
den, zum Durchlaufen eines unendlich kleinen Bogens gebraucht werden würde, er- 
2 
halten wir, wenn wir den in $. 122 hinter 617 stehenden Factor B nennen, die 
Formel 
I,=-Tn(1+ == B'), ©) ihler Du eatp en > 
woraus 
| e 3ab 432b2M 
| ee ee 
olgt, indem wir, wegen der Kleinheit der beobachteten Bögen, bei der Entwicklung 
= 
von (1 er B) nur die zwei ersten Glieder beibehalten. 
Wenn aber, und dies ist bei unsern Apparaten immer der Fall ($. 32), a und 
b gegen h sehr klein sind, so können wir unbedenklich unsere Formel auf 
LE 5 CE ) 
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reduciren, und die Correction ist dann dieselbe wie bei kleinen Schwingungsbögen 
2 
des Pendels oder des Unifilarmagnetometers, nämlich rn I: 
In der Praxis ist meistens die Reduction auf unendlich kleine Bögen unnöthig, 
weil man nur sehr kleine Schwingungen, z. B. von anderthalb Graden Elongation 
an abwärts, beobachtet, und die Schwingungsdauer nicht gross ist; die Correction 
wäre also kleiner als die Beobachtungsfehler. Bei jener Elongation wäre der Schwin- 
sungsbogen = 3°, G = a. und — kleiner als 1/0009; beträgt nun die Schwin- 
gungszeit, wie gewöhnlich, 12 — 15 Secunden, so geht die Genauigkeit unserer 
Beobachtung nicht bis auf ein Zwanzigtausendstel derselben. Ueberdies nehmen bei 
den Schwingungen die Bögen in Folge der Hindernisse der Bewegung mehr und 
mehr ab. 
127. Führen wir auch hier das Directionsmoment ein, so wird 
n=a 
Das Quadrat der Schwingungszeit bei unendlich kleinen Bögen ist proportional dem 
Trägheitsmoment und umgekehrt proportional dem Directionsmoment. 
