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147. Um hienach den Vergleich zwischen dieser Schwingungszeit und der Frü- 
hern, t, die der Normallage ns zukam ($. 142), anzustellen, haben wir: 
1 1 a» K? 2 
det _ Eye 
d? 62 ) d? ö2 & keine do 
Bern K ( (32 — 4?) 
und folglich 
Lr2 
ESTER FETTE EA 
indem wir, zur Abkürzung, das Zeichen e einführen. Setzen wir nun, um von z 
unabhängig zu sein, für d? und ö2 die Letzten der Ausdrücke der $$. 141 und 146, 
so erhalten wir 
Da efe@n + n)E? + 2(n + 1)DE cos(a + ß + g) - 2DE cos (a+ 1 
oder in Berücksichtigung der Gleichung D sing —E sin « ($. 140) 
c E? 
sin 
(-7= l@n + 12?) sing +2(n +1)sina cos (@a+8+9) - 2sin a cos (a+ g)l1. 
Der Factor 
ist offenbar eine Grösse, die bei allen verschiedenen Werthen 
von ß und n nicht nur endlich bleibt, sondern auch sich nur sehr wenig ändert; er 
kann daher bei unsern Betrachtungen aus dem Spiele gelassen werden. 
1472. Hat sich bloss die Intensität der adjungirten Kräfte geändert, so ist ß — 0 
und 
eE?’n 
sin p 
t—ı= 2 cos asin (a + 9) + nsinglı. 
Es bildet also die, in Folge des Uebergehens von E in E+nE, eingetretene Aen- 
derung der Schwingungszeit, einen Bruchtheil der ursprünglichen Schwingungsdauer 
t, der von gleicher Ordnung der Kleinheit ist wie n, wenn man bei der Aufstellung 
des Apparates den Winkel « stark von 90° abweichend gewählt hat. Je näher aber 
« dem Werthe 90° steht, desto mehr nähert sich besagter Bruchtheil der Kleinheit 
zweiter Ordnung, wenn n ein Kleines der Ersten ist, und er erreicht diese Kleinheit 
ganz, wenn « von 90° gar nicht oder nur um ein Kleines erster Ordnung abweicht. 
Für « — 90° ist 
t = z = TEN 
Man sieht also, dass bei einem Apparate, in welchem « = 90° oder sehr nahe 90° 
ist, die Schwingungsdauer nicht merklich geändert wird, wenn die Intensität der ad- 
jungirten Kräfte sich etwas ändert. So beim Bifilarmagnetometer. 
145. Anders aber verhält es sich, wenn sich nur die Richtung der adjungirten 
Kräfte ändert, also n = 0 ist. Wir erhalten dann 
