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8 cos (p + ß) f: cos (p + ß) ARE 12. — I12:cos z 
7? cos» Lose ZB). Tcosıop.cos (1,8),  ;> 7 7 taug g— sin z 
und wenn ß sehr klein ist, (wie z. B. in der Regel die Aenderungen der magneti- 
schen Deelination), so ist z so viel wie Null ($. 144b) und daher 
12 pr =? 
a =1F Bang ang ß=P=- + 
’ 
2? lang p ' 
150. Wir haben nun die dritte oder transversale Lage im Allgemeinen ge- 
nügend kennen gelernt, und zugleich gesehen, dass die Absicht, die wir bei der- 
selben haben ($. 143), sich auf gänzlich befriedigende Weise nur in Einem Falle 
erreichen lässt. Ueber diesen speciellen und Hauptfall, der in der Anwendung immer 
gewählt wird, und welchen man die transversale Lage im engern Sinne nennen 
kann. ist nun noch Verschiedenes beizufügen. Es bilden in diesem Falle diejenige 
Lage, welche die ursprünglichen adjungirten Kräfte dem Körper zu ertheilen streben 
oder die sogenannte natürliche Lage des Letztern, und diejenige Lage, welche er 
durch Aufhängung unter dem vereinigten Einflusse der Schwere und der ursprüngli- 
chen adjungirten Kräfte wirklich erhält, oder die resultirende Gleichgewichtslage, die 
wir die Normallage genannt haben, einen rechten Winkel mit einander; mit andern 
Worten, der Winkel zwischen NS und ns in Fig. 45, oder «, ist = 90°. — Dies 
findet, wie wir schon angegeben haben, beim Bifilarmagnetometer statt. 
151. Besagte Einrichtung ist allen anderen vorzuziehen aus mehr als Einem 
Grunde. Erstens entspricht sie, wie wir schon wissen, unserem Zwecke am besten, 
denn die Aenderungen in der Richtung der Kräfte üben den kleinstmöglichen Einfluss 
aus ($. 1445 und 145); während die Aenderungen der Intensität zu ihrer vollen Wir- 
kung eben darum gelangen, weil die Normallage des aufgehängten Körpers von sei- 
ner natürlichen um 90° abweicht. Sodann ist der Winkel 9, um welchen der Kör- 
per aus der Gleichgewichtslage unter dem blossen Einflusse der Schwere abgelenkt 
ist, oder mit anderen Worten, der Winkel, welchen die Copula mit der Geraden 
durch die obern Fadenendpunkte macht, unter sonst gleichen Umständen, der grösst- 
mögliche, (denn die ursprünglichen adjungirten Kräfte üben ja, weil « = 90° ist, 
ihr grösstmögliches Drehungsmoment aus), und es wird dadurch die Berechnung der 
Resultate am schärfsten. Endlich aber ergeben sich, abgesehen von der grossen 
Einfachheit aller Rechnungen, höchst bemerkenswerthe und gewinnbringende Rela- 
tionen zwischen verschiedenen Verhältnissen und den Schwingungszeiten des Appa- 
rates, in Folge welcher die Anwendung der Theorie in vortheilhafter Weise eigent- 
lich erst möglich wird. Das Letztere haben wir nun näher auseinanderzusetzen. 
