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152. Da in dem gegenwärtigen Falle « = 90° ist, so verwandeln sich die ver- 
schiedenen früher aufgestellten allgemeinen Ausdrücke in Folgende: 
Die Gleichgewichtsgleichung des $. 140 in: 
Dsopyg=E. 
Das resultirende oder complexe Directionsmoment ist ($. 141) 
D cos p, 
(wenn wir also D vergrössern, so vermindern wir, weil dann g kleiner wird, die 
Empfindlichkeit in stärkerm Verhältnisse als dem directen zu D). 
Die Relationen zwischen den .Aenderungen der adjungirten Kräfte und den da- 
durch entstehenden Ablenkungen finden sich in $. 144 (4) und (5); ist aber ß = o 
oder sehr klein (welches Letztere beim Bifilarmagnetometer in der Regel der Fall 
ist), so wird 
n = col p lang z 
(über den Fehler bei dieser Annahme, wenn ß nicht gleich Null ist, s. $. 145). 
Die Schwingungsdauer, die wir mit tz bezeichnen wollen, ist ($. 142): 
BZ = 5 
a Ze D cos p ’ 
während die Dauer für die erste Lage ($. 134) 
Be TREE 
may we D(1 + sing) ’ 
die Dauer für die zweite Lage ($. 136) 
ls Re il — RK 
rege RN Wa — sn 7}: 
und diejenige, die unter dem blossen Einflusse der Schwere stattfinden würde, 
vun 
sind. 
153. Aus den obigen Gleichungen folgt auf den ersten Blick 
>= VYuß; 
die Schwingungszeit der transversalen Lage im engern Sinne ist das 
geometrische Mittel aus den Schwingungszeiten der ersten oder natür- 
lichen und der zweiten oder verkehrten Lage. 
Ferner folgt: 
a 
=1 sin Qp, 
u2 D sen 
