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Winkel e, das wirkliche Bahnstück mit seiner horizontalen Projeetion zusammenfällt, 
einen Kreisbogen ed = ao (Fig. 50) um die Axe des Apparates beschrieben; es 
befindet sich also nun in einer Entfernung von seiner Gleichgewichtslage, die gleich 
der Sehne dieses Bogens ist. Wir können aber, wegen der Kleinheit von eo. statt 
der Sehne den Bogen, und folglich jene Entfernung — ao setzen. Der Faden ist 
also so gebogen, dass sein unteres Ende die lineare Ablenkung ao von seiner Gleich- 
gewichtslage erfahren hat. Nun wissen wir aus den Gesetzen der Biegung elastischer 
Körper, dass bei einem dünnen Stabe oder Drahte, dessen eines Ende festgehalten, 
das andere etwas aus der Gleichgewichtslage entfernt wird, mit andern Worten bei 
einem gebogenen Stabe, die Kraft, mit welcher der Stab in Folge der Elastieität in 
die Gleichgewichtslage zurückgetrieben wird, proportional ist der Entfernung des 
abgebogenen Endes von der Gleichgewichtslage, d. h. dass sie gleich ist dieser 
Entfernung multiplieirt mit einem constanten Factor, welcher von der Beschaffenheit 
des Stabs abhängt und durch directe Versuche zu ermitteln oder aus dem Coefficien- 
ten der Torsionselasticität zu berechnen ‚ist (wie denn überhaupt der eine Coeflicient 
aus dem andern berechnet werden kann, unter der Bedingung, dass der elastische 
Körper homogen sei). Bezeichnen wir diesen Factor für unsern Faden mit f, so ist 
die Kraft, die den Faden und mit ihm den aufgehängten Körper in die Gleichgewichts- 
lage zurückzuführen strebt, — fao. Ihre Richtung ist die der oben besprochenen 
Sehne; allein so wie wir die Sehne mit dem Bogen vertauschen konnten, so dürfen 
wir ihre Richtung als rechtwinklig gegen die Copula, und die halbe Copula dg = a 
als Hebelarm jener Kraft ansehen; die Kralt liefert also ein Drehungsmoment — fa2g. 
(Auch hier ist natürlich, wie in $. 175, Homogeneität zwischen dem Ausdrucke für 
das Drehungsmoment der Flexion und demjenigen für das Drehungsmoment der 
Schwere vorausgesetzt, und ich werde diese Bemerkung in der Folge bei ähnlichen 
Gelegenheiten nicht jedesmal wiederholen). 
177. Dieses Drehungsmoment und das am Ende des vorigen $. gefundene eo, 
sind die Momente, die durch die Elastieität des einen Fadens ausgeübt werden. Für 
den andern Faden findet augenscheinlich ganz dasselbe statt. Das ganze Drehungs- 
moment, welches die Elastieität der beiden Fäden auf den aufgehängten Körper aus- 
übt, um ihn in die Gleichgewichtslage zurückzutreiben, ist folglich gleich 
2eo + 2fapo = ec. 
178. Das rücktreibende Moment der Schwere (S. 75), welchem der Körper 
