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200. Zur Bestimmung des Drehungsmomentes des Widerstandes haben wir 
A J d 2AK d - ee . 
eu, = 2, Je = 72. — Je eine Geschwindigkeit lässt sich 
us dt BT, dä . 
immer aus der vorhergegangenen oder aus der nachfolgenden Elongation, die 
man durch Beobachtung kennt, berechnen. Z. B. die grösste Geschwindigkeit 
T ab 
ee + gleich der vorangegangenen Elongation ge = MM? 
multiplieirt mitve — 3 = %) „ wobei nach $. 198 die Grösse ale = =) sich 
in (5 — ı ) tang y verwandelt. 
201. Aus $. 186 folgt J:D, = 28: v?. Uebrigens sind natürlich, weil der 
Widerstand J bloss bei der Bewegung ins Spiel tritt, nur die Drehungsmomente oder 
die Acceleration bei den verschiedenen Phasen der Bewegung vergleichbar. Es ver- 
hält sich z. B. das Moment des Widerstandes zum rücktreibenden Momente des Ap- 
parats, oder die durch J bewirkte Acceleration zu der durch D, bewirkten, bei 
be img = z — [ wie 1:1; bit = mr + Be wie 282:»v2; beit = mr rss 
wie 2:1, u. s. f. (abgesehen von den Vorzeichen). 
202. So oft = gegen v sehr klein ist, kann z ohne Nachtheil als A direet pro- 
portional angenommen werden, wie wenn, im Ausdrucke uer = A, r eine von e un- 
abhängige Constante wäre. Denn es ist dann hinlänglich genau r — T ($. 199). 
T aber ist constant, so lange nichts am Apparate geändert wird. — Es ist daher 
bei solchen kleinen Widerständen erlaubt, die logarithmischen Deere- 
mente als das Maass der Widerstände gegen die Bewegung, unter ver- 
schiedenen Umständen (z. B. bei Versuchen mit inducirenden elektrischen Strömen 
von verschiedener Intensität), anzusehen; und man bedarf, um solche Widerstände 
unter einander zu vergleichen, der Berechnung von & nicht, sondern nur der Kennt- 
niss von A. 
203. Die Grössen r und A, welche, wie sich gezeigt hat, die Grundlagen aller 
Berechnungen bilden, werden durch Beobachtungen gefunden. Wie diese angestellt 
werden, ist natürlich nicht hier zu erörtern; wir verweisen aber bei dieser Gelegen- 
heit auf die Abhandlung von Gauss in „Result. i. J. 1837, S. 58—80“; was dort 
für das Unifilarmagnetometer gesagt ist. gilt im Wesentlichen, wie für alle Schwin- 
gungsbeobachtungen, so auch für die am Bifilarapparate anzustellenden. 
204. Wenn unsere Beobachtungen vollkommen genau wären, so liesse sich A 
aus irgend zwei beliebigen Bögen A, und A„+p bestimmen, indem man hätte: 
