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und an ihrer Statt die Bifilarsuspension gewählt, deren Entdeckung wir seiner glück- 
lichen Benutzung eines zufälligen Umstandes verdanken ($. 5), und bei welcher eine 
Kraft angewandt wird, welche statt Nachtheile Vorzüge bietet, nämlich die Schwere. 
303. Durch jene Suspension erhalten wir in der That ein Directionsmoment , 
das allen in $. 301 aufgestellten Forderungen entspricht, und uns sofort zu den be- 
absichtigten Messungen befähigt. Wir hängen den Magnetstab so auf, dass er unter 
dem blossen Einflusse der Schwere einen beliebigen, aber uns bekannten Winkel, 
2. B. ogS Fig. 65, mit dem magnetischen Meridiane NS macht. Tritt dann der 
Erdmagnetismus in Wirkung, so lenkt er den Stab so ab, dass er z. B. in die Lage 
sn gelangt. Den Ablenkungswinkel og d.h. ogs messen wir (wenn er gross ist wie 
in Fig. 65, so gebrauchen wir hiezu die Spiegelalhidade [$. 291]), und bestimmen 
mittelst der Gleichung Dssinogs = TM sin sgS den Werth ven TM, und sodann 
auf die in $. 299 angegebene Weise den Werth von T. Zu einer andern Zeit wer- 
den wir eine andere Ablenkung, z. B. ogs,, und folglich einen andern Werth von 
T erhalten, u. s. f. (Es versteht sich, dass wir dabei stets auf den jedesmal statt- 
findenden magnetischen Meridian Rücksicht nehmen). — Diese Bestimmungen können 
wir in jedem beliebigen Zeitmomente ausführen, unser Zweck ist also der Hauptsache 
nach erreicht. 
304. Auf solche Weise fällt die Anwendung des Bifilarmagnetometers der Klasse 
der primitiven oder einfachsten Anwendungen ($. 278), und somit ihre Theorie der 
allgemeinen Theorie der Bifilarsuspension zu. Nun aber ist der Hauptzweck des In- 
strumentes weniger der obige, d. h. die Erforschung der absoluten Werthe von TM 
in beliebigen Zeitmomenten, als vielmehr der: nach einmal geschehener Ausmittelung 
der Intensität T fortlaufende Bestimmungen der Variationen derselben zu gewähren. 
Und bei dieser Anwendung ist eine andere Auffassung zweckdienlicher, nämlich die: 
den Apparat als unter dem Einflusse adjungirter Kräfte stehend zu betrachten, und 
sonach die für solche Fälle aufgestellte Specialtheorie ($. 131 fg. S. 95 fg.) in Ge- 
brauch zu ziehen. 
305. Dem in $. 300 und 301 befolgten Gange der Betrachtung substituirt sich 
dann folgender: unser Zweck ist die fortwährenden Variationen der Intensität mit- 
telst blosser Aenderungen der Lage eines Magnetstabes zu messen. Zu diesem Be- 
hufe muss der Stab natürlich einen Winkel mit dem magnetischen Meridiane bilden , 
denn sonst würden bloss die Variationen der Deeclination, die wir nicht messen 
wollen, ihn afficiren. Er muss also bei einer bestimmten oder Normalintensität 
