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U PER HEUTE TUR rechtwinklig gegen den Stab wirken, also die grössten Ablenkun- 
gen hervorbringen. ‘Dieser Grund ist jedoch nicht hinreichend, andere Lagen könn- 
ten in andern Beziehungen Vortheile gewähren; allein es gibt weitere und ganz ent- 
scheidende Gründe für jene Lage: sie ist nämlich die einzige, die uns von dem Ein- 
flusse der Declinationsänderungen unabhängig macht ($$. 67, 144°, 328), und über- 
dies gewährt sie uns noch andere bedeutende Vortheile ($. 151). Wir werden daher 
von nun an die gegen den Normalmeridian senkrechte Lage ausschliesslich 
als Normallage annehmen. 
309. In dieser Lage, ns Fig. 47, ist das Drehungsmoment, das die Normal- 
intensität T auf den Stab ausübt, gleich dem magnetischen Directionsmomente TM 
selbst, und das Drehungsmoment , das die Schwere auf ihn ausübt, ist, wenn wir den 
Winkel ogs, um welchen der Stab aus seiner anfänglichen Lage vo abgelenkt ist, 
durch p bezeichnen, D sin @; es ist folglich Dsinp = TM. 
310. Sodann ist die Grösse des Directionsmomentes der Schwere D festzusetzen, 
von welcher auch die anfängliche Lage vo (wegen D sing — TM) abhängt. Es ist 
leicht einzusehen, dass D> TM sein muss, anders wäre die Anwendung des Ap- 
parates mit einer gegen den Meridian rechtwinkligen Normallage gar nicht möglich; 
überdies aber muss D hinreichend grösser als TM sein, damit cot p nicht zu klein 
werde, sonst würde der Einfluss der Declinationsänderungen nicht so viel als mög- 
lich ausgeschlossen ($. 144°). — Auf der andern Seite hingegen muss D nichi grös- 
ser sein, als zur Erreichung der besagten Zwecke eben nöthig ist; sonst wird ohne 
Noth die Empfindlichkeit des Apparates verringert, denn diese nimmt bei der Ver- 
grösserung von D nicht nur im Verhältnisse zu D ab sondern in stärkerm ($- 152). 
311. Wir dürfen also D nicht zu klein und nicht zu gross nehmen, aber ein be- 
stimmter Zahlenwerth des Verhältnisses zwischen TM und D ist uns nicht vorgeschrie- 
ben, sondern wir können innerhalb gewisser schicklicher Grenzen einen Werth auswählen 
wie es uns beliebt; wir können jenem Verhältnisse z. B. die Grenzen von 10: 11,5 und 
10 : 10,5 setzen, so dass es annähernd wie 10 : 11 sei, und g zwischen 60° 25‘ und 
72° 15‘, oder tang p zwischen 1,76 und 3,12 liege. In der Praxis ist gewöhnlich 
tang g um keinen grossen Bruch grösser oder kleiner als 2 
312. Die Bestimmung von D erfordert die ungefähre Kenntniss von TM; diese 
können wir erlangen durch Schwingungsbeobachtungen an dem unifilar aufgehängten 
Stabe, oder durch den bifilar aufgehängten Stab unter Anwendung eines vorläufigen 
beliebigen D auf die in $. 303 beschriebene Weise. Allein es ist bequemer eine 
