— 189 — 
nauigkeit zu erhälten, befolgt man dasselbe Verfahren wie bei magnetischen Beob- 
achtungen (s. z. B. Result. i. J. 1836 S. 67; el. dy. Msb. S. 334. 337, 235-339); 
man lässt die Ablenkungen abwechselnd nach rechts und nach links vor sich gehen, 
stellt den ablenkenden Körper einmal auf der einen, einmal auf der andern Seite des 
Apparates auf u. s. w., und zieht mittlere Werthe aus den Resultaten. Hiebei erreicht 
man, wenn der ablenkende Körper eine Rolle ist, die Veränderungen, die man bei 
magnetischen Beobachtungen durch Umkehrung des ablenkenden Magnetstabs erhält. 
durch einfachen Wechsel der Richtung des Stromes in jener Rolle; und kann eben 
solche Aenderungen auch durch Wechsel der Richtung des Stromes in der Bifilarrolle 
hervorbringen. Nur hat man dabei die nöthige Rücksicht auf die Verschiedenheit der 
Direetionsmomente zu nehmen ($$. 355, 357, 358). 
354. Dass man Vorsicht anwende, um nicht durch die Drähte welche Ströme in 
die feste Rolle bringen, oder durch andere von Strömen durchflossene Gegenstände. 
eine nicht beabsichtigte Wirkung auf die Bifilarrolle hervorzubringen, versteht sich 
von selbst; man lässt also z. B. neben dem in grosser Nähe befindlichen Stücke des 
Zuleitungsdrahtes ein gleiches Stück Ableitungsdraht parallel laufen, oder man windet 
sie um einander (z. B. in el. dy. Msb. $. 238), u. s. w. Wir wollen hiebei bemer- 
ken. dass neben der Bifilarrolle befindliche. von Strömen durchflossene Rollen keine 
Wirkung auf die Bifilarrolle ausüben, wenn ihre Axen vertikal und zugleich ihre 
Mittelpunkte in gleichem Horizonte mit dem der Bifilarrolle stehen; wie dies aus ihrer 
Analogie mit Magnetstäben von selbst hervorgeht. — Auf eine andere Vorsicht haben 
wir in $. 265 S. 154—155 aufmerksam gemacht. 
355. Vorzüglich hat man immer zu beachten „ dass das resultirende Directions- 
moment ein verschiedenes ist, jenachdem der Strom in der einen oder in der ent- 
gegengesetzten Richtung durch die Bifilarrolle geht. Leiten wir einen Strom so durch. 
dass die Rolle zu einem Magnet wird, der seinen Nordpol gegen Norden kehrt, also 
seine natürliche Lage hat, so ist es, indem wir die Bezeichnungen des $. 283 anwenden, 
—D+ TSx($. 132); leiten wir den Strom in umgekehrter Richtung durch, so dass 
die verkehrte Lage entsteht, so ist es —D — TSx ($. 135). [Die Schwingungszei- 
ten sind dann auch entsprechend verschieden ($. 134 und 136)]. Natürlich wird immer 
vorausgesetzt, dass die Intensität x des Stromes constant sei. Die Veränderungen 
der erdmagnetischen Horizontalintensität T sind zu gering, als dass sie in Betracht 
kommen könnten; man nimmt die mittlere Intensität am Orte der Beobachtung an. 
Dass D grösser als TSx sein muss. wissen wir aus $. 135. Das Verhältniss des 
