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WO der Anziehungseinfluss der einen Kugel auf die Elemente der 

 andern verschwindend klein ist. 



Die sichtbare Folge dieser Erscheinungen besteht darin, dass 

 die beiden Furchungskugeln in der Interferenzfläche verbunden 

 bleiben und hier äusserlich eine Einschnürung auftritt, deren 

 Fortsetzung nach innen der Interferenzfläche entspricht. Nimmt 

 später die Kernanziehung zu, so dass sich deshalb die Dotterraasse 

 um jenen Kern enger zusammenballt, so wird natürlich die Inter- 

 ferenzfläche immer kleiner und zuletzt Null, so dass sich beide 

 Kugeln von einander vollständig trennen'). 



Besitzt der Furchungskern keine Kugelgestalt oder sind die 

 Anziehungskräfte oder die Widerstände nicht nach allen Raumes- 

 richtungen gleich, so wird auch die Form der Furchungabtheilung 

 von der der Kugel entsprechend abweichen. Man kann dann z. B. 

 ümdrehungs- oder auch dreiachsige Ellipsoide erhalten. 



Vergrössert sich später die Anzahl der Zerklüftuugsstücke in 

 höherem Grade und drängen sie sich enger zusammen, so kann 

 der gegenseitige Druck Polyeder aus den rundlichen Gebilden 

 nach denselben mechanischen Gesetzen erzeugen, die das Paren- 

 chym der Pflanzen aus Merenchym hervorgehen lassen und die 

 uns in einer späteren Nummer dieser Abhandlungen ausführlich 

 beschäftigen werden. 



Die Länge der Linie, welche von dem Mittelpunkte der An- 

 ziehung zu einem Punkte des Randes der Interferenzebene gezogen 

 wird, lässt sich als ein Maass der Auziehungsgvösse jederseits an- 

 sehen. Man kann sie auch durch den Quotienten ausdrücken, der 

 jene Linie zum Nenner und die von dem Mittelpunkte auf die 

 Interferenzebene gefällte Senkrechte zum Zähler hat. Dieser Bruch 

 entspricht dem Cosinus des von beiden eingeschlossenen Winkels. 

 Er selbst nimmt innerhalb der Grenzen eines Rechten um so mehr 

 zu, sein Cosinus also um so mehr ab, je grösser die Interferenz- 

 ebene, je ausgedehnter also die Nullwirkung der beiderseitigen 

 Interferenz ist. 



Es versteht sich nach dem Früheren von selbst, dass jede 

 Furchungsabtheilung um so mehr eine grösste Menge von Dotter- 

 masse in kleinster Begrenzungsfläche einschliessen wird, je ähn- 



1) Siehez. B. die schönen Abbildungen bei Alexander Agassi z, North 

 American Starfishes. Cambridge 1877 4. PI. I. Fig. 5-24. 



