Meereskunde. 



kann es ihr folgen; denn schon nach einem halben Um- 

 lauf — d. i. bei den Anschütz- Kreiseln noch ^/qq^ 

 Sekunde — erhält dasselbe Teilchen in U die gleiche 

 Beschleunigung von uns weg. Überhaupt sind die Be- 

 schleunigungen auf den Mertelkreisen OR und RU ein- 

 ander symmetrisch entgegengesetzt gleich und heben sich 

 in ihrer Wirkung fast völlig auf. Ebenso ergeht es auf 

 dem Wege ULO. Die Punkte U und O bleiben also 

 nahezu unverschoben. Dagegen erhält das Teilchen 



während seines Wegs 

 über den oberen Halb- 

 kreis LOR überall Be- 

 schleunigungen auf uns 

 zu, auf dem Halbkreis 

 RUL überall von uns 

 weg. An den Enden 

 dieser Halbkreise ist 

 also die stärkste Ver- 

 schiebung erreicht, im 

 Punkt R auf uns zu, 

 in L von uns weg; und 

 zwar hängt der Betrag der Drehung von dem Verhältnis der 

 von außen einwirkenden Beschleunigung zur Umfangsge- 

 schwindigkeit des Kreisels ab. Dem Druck in der Rich- 

 tung D also, dem der ruhende Kreisel durch Drehung 

 um den wagerechten Durchmesser LR folgen würde, 

 weicht die Achse des schnell rotierenden Kreisels nach 

 der Richtung p aus, als wäre der Druck um 90° im Sinne 

 der Kreiselrotation verdreht. Und zwar ist diese Winkel- 

 bewegung der Kreiselachse um so langsamer, je schneller 

 der Kreisel um seine Achse rotiert. Durch ein passendes 

 Gewicht am Achsenende kann man so einer wagerechten 

 Kreiselachse jede horizontale Winkelbewegung erteilen. 

 Umgekehrt kann man die Kreiselachse drehenden 



Abbildung i. Winkelbewegung der 

 Kreiselachse. 



