Die Rohrflöte, ein Pferfenregister der Orgel. 1% 
der Constanten A’ zu suchen. Bourget hat A’ bestimmt, indem er den 
Anfangszustand zur Zeit t— 0 als gegeben annimmt und die dadurch ge- 
fundenen Gleichungen mit Hilfe eines bestimmten Integralsatzes integrirt. 
Wir können jedoch von einer genauen Bestimmung der Constanten A’ absehen, 
da dieselbe für unsere physikalischen Zwecke unwichtig ist. Um aber die 
Potentiale 9 und 9 in ihrer allgemeinsten Form für unseren Fall herstellen 
zu können, soll nur noch Folgendes bemerkt werden. 
Man kann sich leicht davon überzeugen, dass A’ von der Constanten p 
abhängt. Da nun p, wie aus der transcendenten Gleichung («) hervorgeht, 
unendlich viele Werthe haben kann, so ist leicht einzusehen, dass die Poten- 
tiale 9 und $ unendliche Summen sind, deren Glieder alle durch die Wurzeln p 
der transcendenten Gleichung bestimmt sind. Aus letzterem Grunde geben 
wir dem Summenzeichen und der Constanten A’ den Index p. Die Ausdrücke 
werden dann lauten: 
p = ’IA, sin px. cos pat 1 — ctgpl .tgpl+1)] (9) 
p = EA sinpx. cos pat [1 — ctgpx.tgp(l+N)]. (10) 
Der besseren Uebersicht halber wird es sich empfehlen, gleich jetzt 
mit kurzen Worten auf die Entwickelung des Falles der gedeckten Rohr- 
flötenpfeife einzugehen. Hier wird nur insofern eine Aenderung der Gleichungen 
eintreten, als die Bedingung b) in folgende übergeht: An dem geschlossenen 
Ende der Pfeife ist die Geschwindigkeit — 0, d. h. 
(du 
dx 
) = (l)- 
\ x—1-+! 
Dadurch wird 
B = A, ctsp(l+T), 
A—=ATfIi-+ctgpl.ctgp(l+V)], 
die transcendente Gleichung: 
tg pl = ctg pl (8) 
und die allgemeine Form der Potentiale: 
p —= EA, sinpx.cospat[1+ctgpl.ctgsp(l+1)] (11) 
p —= EA, sinpx. cos pat 1 +ctgpx. ctgp(I+N)]. (12) 
Die Gleichungen (9) bis (12) zeigen, dass wir es mit einer periodischen 
Bewegung zu thun haben. Bezeichnen wir mit T' die Periode, so ist die- 
selbe hier 
Nova Acta XLVI. Nr. 1. 
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