114 12 
Vi ville nu (se Fig. 1) tænke os 
alle de til en konstant Verdi af ¢, f. Ex. 
t = t,, ifølge Tilstandsligningen (I) 
sammenhørende Verdier af p og v af- 
satte i et retvinklet Koordinatsystem, 
verne som Abscisser, p'erne som Or- 
dinater. Alle de herved for den samme 
Verdit, aft bestemte Punkter P, (p—=p,, 
= Oy ale = oo 0 = Gp), ville 
da forestille Isothermen #,, hvis 
Ligning er p = Pi, t,). Hele Planet 
mellem Koordinataxerne Op og Ov vil 
saaledes kunne opfyldes af konsekutive 
Isothermer (frat = —o til tf = + ©), 
Fig. 1. 
og ethvert Punkt Pi Planet vere 
bestemt ved 2 af de 3, ifølge Tilstandsligningen sammenhørende Størrelser p, v og t og 
forestille den ved disse Storrelser bestemte Tilstand af 1 Gram af Stoffet. 
Til enhver Tilstand P herer en indre Varmeenergi Jw, som i Almindelighed maa 
voxe med ¢ og ®. 
Naar Tilstanden skal gaa over fra P, til P,, idet den følger Kurven P, —P, — Ps, 
V3 
maa der ifølge (I), udefra tilføres Varmeenergien JQ = Tu, = +\peo. 
vvı 
Naar Tilstanden P gjennemlober en Kredsproces (PR, — P, — P, — P,—P,—P, 
— P, —P, — P,), saaledes at Slutningstilstanden falder sammen med Begyndelsestilstanden, 
bliver, ifolge (I), den tilforte Varmeenergi 
Ji) = \pde, 
hvorved Integrationen udstrækkes over hele Kurven, fra P, over Py, P3, . . . Ps tilbage 
til P,. Arealet af den ved Kredsprocessen beskrevne lukkede Kurve er 
altsaa = den ved Kredsprocessen udefra tilførte Varmeenergi. 
Naar Tilstandsforandringen foregaar uden Varmetilforsel eller 
Afgivelse af Varmen, kaldes den adiabatisk (isentropisk), og den Kurve, Tilstanden 
beskriver, den adiabatiske, hvis Ligning kun kan have til Variable 2 af Storrelserne p, ® 
og t. Ligningen er bestemt ved (|), hvori dQ sættes = 0, i Forbindelse med Tilstands- 
Pa ane } : ! dw 
ligningen (1), altsaa, naar Tilstandsformen forblive uforandret, og (3) kan betragtes som 
LV j à 
forsvindende, ved : dt 
Pi — Jey do a D (v, t). 
I Fig. 1 forestiller P,,—P,—P, den gjennem FP, gaaende adiabatiske Kurve. 
8 10 1 9 8) ı 8 
