116 14 
Alt vil vere gaaet over i 
Dampform. Rumfanget 
vil da vere voxet til 
s, der ligesom 7, f og 
L alene er en Funk- 
tion s(é) af é. 
Under  Fordamp- 
ningen vedbliver p ufor- 
andret at vere — de 
mettede Dampes Tryk f, 
og Isothermen vil derfor 
fra B til C vere en med 
Abseisseaxen parallel ret 
Linie. — Under fortsat 
Varmetilforsel og ufor- 
andret Temperatur folger 
Fig. 2. Tilstanden Kurven CD, 
for hvilken Ligningen mere 
og mere nærmer sig Formen (2) eller (2). — Kurven A’B’GHC'D'er Isothermen (¢ — dt). 
Vi ville nu forestille os, at Tilstanden, udgaaende fra B, gjennemlober Kreds- 
processen B—C— H— G— B, hvori CH og GB ere adiabatiske Kurver. Under Over- 
gangen fra B til C fordamper hele Massen under Tilforsel af Fordampningsvarmen L; ved 
den adiabatiske Udvidelse (9: uden Varmetilforsel) fra C til H fortættes en Del af Massen; 
ved Overgangen fra H til G langs Isothermen (£ — dt) fortsættes Fortætningen under Af- 
givelse til Omverdenen af Varmemængden M (Tilforsel af — M); ved den adiabatiske 
Sammentrekning langs GB er Fortetningen fuldendt, og hele Massen vendt tilbage til 
Vedskeformen i Tilstanden B. 
Ifelge den {ste Hovedsetning skal den tilførte Varmemengde vere lig Arealet af 
d ; 
Figuren BCHGB, hvis Høide (Afstanden mellem Isothermerne) er df = oat, og hvori 
BC er = (s—i). Da df er uendeligt lille, maa Figurens Areal ved enhver endelig Verdi 
af (S— 17) vere — (s—i)-df. Naar (s—i) ved at aftage nærmer sig til 0, ville de adia- 
batiske Kurveelementer CH og BG mere og mere nerme sig til at blive parallele, og ved 
(s—i) = 0 vil CH falde ganske sammen med BG, der kan betragtes som værende paa 
det nærmeste > p Axen. Arealet kan derfor i alle Tilfælde sættes = (s—i)-df, saa at 
man har J(L—-M = (s—i)-df, 
eller De mer ae 
JTE 
