164 62 
men for Temperaturer, der ikke falde i Nærheden af # bliver jo —- som foran bemærket — 
Maximum af (y — p):y betydeligt mindre. 
* Den Verdi af v, som ved Temperaturen ¢ giver Maximum af (y — p): y, er vistnok 
< (F + w). 
Beregningen af de numeriske Verdier af Z{(v) vil herefter ved Dampformen i 
Almindelighed kunne betragtes som overflodig, hvorimod den ved Vedskeformen, naar 
Sammentrykningen kun er ringe, vel vil kunne anvendes, men ikke have nogen praktisk 
Betydning, da de Verdier, Beregningen vil give, forud ere benyttede som fremgaaende af 
lagttagelserne. 
Derimod vilde jo en Beregning af Z(v) for Mellemtilstandsformen (¢< v < s) 
kunne bringe noget Nyt, som dog kun vilde have en ren theoretisk Interesse. Den vilde. 
ved de laveste Temperaturer og ved Verdier af v, der kun er lidt større end 7, kunne 
give meget store Verdier af «Trekket» — p. Dette vil allerede, om end i ringere Grad, 
bevirkes alene ved «det ideale Tryk»: 
Kd Xe 
y = Tdi) le ve De? 
hvoraf man f. Ex. ved Vand for ¢ = 0 faaer: 
y = 1245, |... —1245,... =f — +0,00595 for » = à = 1,000129 
y = 343,2 — 818,3 = — 475,1 » 0 — D — 8,625 
y= 110,5 34017 = 259302 ah: 
y — 23,34 — 39,04 (510 » 0 = 4+ m) = 53,80 
y 11,17 .... — 11,76.... 5 = f= +/0,00595 0 = m — 105,6 
y = 10,132 — 9,913 = + 0,82 » ov =m+tY = 115,9 
y = 0,01192 — 0,00001 = + 0,01191 » D = (m+). = 104372,3 
y = 0,005962....— 0,000003....— f= + 0,00595 » 0 = Ss = T+ = 208639,0. 
Denne Oversigt giver et Billede af den ideale Isothermes Form ved ¢ — 0 for v 
varierende fra À til s, hvoraf man let (se Fig. 5) vil kunne danne sig en Forestilling om 
Formen af den sande Isotherme, uden at det dertil vil vere nodvendigt at beregne de til 
Mellemtilstandsformen horende, i praktisk Henseende uvesentlige Verdier af ZW). 
XVII. 
Resultaterne 
af den hele foregaaende Undersogelse kunne i Korthed udtrykkes saaledes: 
Det fremgaar af de foreliggende lagttagelser — om end ikke med absolut Vished, 
saa dog med en Sandsynlighed, som grenser meget ner til Vished —, at der virkeligen 
