166 64 
dite) = 0 og (cv) —1+ a) = 0, idet a er forsvindende for St. og — 1 ved t — >; 
men denne Funktion, som endvidere har den Egenskab at blive uendelig ved v = w og 
imaginær ved © < ©, kan betragtes som forsvindende overfor y ved Dampformen, naar 
Twthederne ikke ere overordentligt store (v << den ved ¢(v)—1+ a — 0 bestemte Rod, 
der for t>t. er<v,), og kan ved Vædskeformen tilstrækkeligt tilnærmelsesvis beregnes, 
naar Rumfanget © kun er lidt mindre end 7 (ved v — 7 er Funktionen — 0), altsaa naar 
Forholdet p:f, der ved Vædskeformen altid er > 1, ikke er meget stort, eller — hvad der 
kommer ud paa det Samme — naar Forholdet (*—v):(1—w) er lille. 
Dampenes Rumfang v og relative Vegtfylde @ (9: i Forhold til Vegtfylden af 
atmosferisk Luft ved samme Temperatur og Tryk) kan altsaa — saaledes som det for 
Vandets Vedkommende er udfort i Afsnit XVI — med tilstrekkelig Nojagtighed beregnes 
alene ved Hjælp af den foran anførte «ideale Tilstandsligning» ; men en nødvendig Betingelse 
for, at saavel denne som den sande Tilstandsligning skal kunne anvendes, er, at man har 
tilstrekkeligt gode Obseryationer eller Midler til Bestemmelse af f og L, en Betingelse, 
som hidtil, saa vidt vides, kun er opfyldt for Vandets Vedkommende. Ved den kritiske 
Tilstand, hvor Ler = 0, vil Relationen (24) dog kunne finde Anyendelse paa alle de Stoffer, 
for hvilke man kjender 2 af de 3 Storrelser Te; te OS ve: 
Kjøbenhavn, December 1895. 
