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Loi | 
Les liquides et leurs vapeurs peuvent-ils avoir une équation commune 
relative à leur état? 
Etude mathématique basée sur une exposition succincte des principes de la 
théorie mécanique de la chaleur. 
Par 
F. Buchwaldt. 
Si jai traité la théorie mécanique de la chaleur plus’ en detail qu'il ne serait 
nécessaire pour que le sujet principal de mon mémoire püt étre compris par des physiciens, 
c'est parce que, comme le dit une Préface de ce même mémoire, je desirais qu'il füt 
lu aussi par d'autres, tout spécialement par des mathématiciens plus ou moins versés dans 
la connaissance de la nouvelle théorie mécanique de la chaleur. 
Tout en devant renvoyer au texte danois de mon mémoire pour l'ensemble du 
développement nécessaire & la compréhension, je vais tacher de donner un exposé succinct 
du contenu principal des diverses sections. 
I. La pression p est indiquée en atmospheres (la pression de 1 atmosphère, par 
1); le volume v, pour 1 gramme de la substance, en centimétres cubes; la température 
t, en degrés centigrades. En outre, on désigne la temperature absolue par 
§ = 273 LT. 
L’équation relative à l'état de la substance (pour abreger, nous dirons l'équation d'état) 
est la relation existant entre les trois quantités p, v et £ ou d. 
L’équation (2) est la forme dont s'approche l'équation d'état, siv ou £ croissent 
infiniment. D'après la loi Avogadro, la constante K qui entre dans cette équation, est 
déterminée par (3), où M désigne le poids moléculaire. 
II. p étant un nombre d’atmospheres, J, équivalent mécanique de la chaleur, est 
exprimé par (4). 
Les formules (I), (1, (I)”, (6) et (6), où ww est la quantité de chaleur intrinsèque, 
Jw l'énergie calorique, Q la quantité de chaleur recue de dehors, c, et cy les chaleurs 
speeifiques & pression et a volume respectivement constants, — ces formules expriment 
le principe premier de la théorie mécanique de la chaleur, combiné avec 
la formule Thomson. 
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D.K.D. Vidensk. Selsk. Skr., 6. Række, naturvidensk. og mathem. Afd. VIII. 3. 
