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avec la fonction inconnue Y(;(v))-d/(v) = P SR = F — div); cependant il aura toutes 
les qualités connues de cette dernière, en sorte qu'entre autres il est admissible de regarder 
Pry 3 7 à Y > x 
—,— comme négligeable par rapport à f = (uv), si tel est le cas pour le membre à 
droite de (34). 
XVI. Un développement qu'il serait par trop long de reproduire ici, démontre que 
pour des températures peu élevées on pourra employer, avec bonne approximation, une 
équation d'état de la forme (¢), et que cette dernière conduit à déterminer w au moyen 
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des valeurs observées Å, pour — Fr (7) , données en XIII pour l’eau, ces observations 
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étant regardées comme valables pour v = i. Grace aux formules (f)— (/) on arrive a 
déterminer, pour l'eau, les valeurs de w, at = 0, 25, 50 et 100, valeurs dont on se 
sert ensuite pour déterminer la fonction 2 de l'équation d'état (34). Ceci mène bien à 
l'équation d'état (34), mais pour en bénéficier il faut que w puisse être déterminée comme 
fonction de ¢. C'est ce qu'on effectue a l'aide de la formule (x), prenant pour la part de 
Peau la forme (2); car, en composant cette formule, je suis parti de l'idée que, comme 
je Vai dit précédemment, w doit être un minimum à la valeur de ¢ qui fait de ¢ un minimum, 
converger vers une limite finale, si ¢ croit infinement, et, en dernier lieu, pour ¢ = 0, 25, 
50 et 100, avoir les valeurs préalablement déterminées. On trouve que pour l'eau w 
varie de 0,77 à 0,87. 
En fin de compte on contrôle l'exactitude de l'équation d'état (34) en calculant 
le poids spécifique relatif, g, des vapeurs d’eau et en confrontant ces valeurs 
calculées avec les valeurs observées de gy. On constate ici une concordance qui par rapport 
à des erreurs d'observations probables, est très bonne; mais, en même temps, soit ceci, 
soit un calcul entrepris ensuite des valeurs correspondantes dev, de p et de y, à  — 4 = 365, 
font ressortir que pour la forme gazeuse on n'a ordinairement à tenir compte 
que de la pression idéale, et qu'on peut regarder (p—y):y comme négligeable. 
XVII. Les résultats pratiques les plus importants de cette étude consistent en 
ce que pour la forme gazeuse on peut regarder «la pression idéale» y comme coincidant 
avec la pression véritable p. Dans »l'équation d'état idéale» 
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v (Y +»)? v (Y + 2)? 
on pourra calculer toutes les fonctions de ¢, savoir F, X et Y, si — comme tel est le 
cas pour l'eau, et principalement grace aux observations de Regnault — on connait les 
Å : É eae d 
valeurs de la pression f des vapeurs saturées, ainsi que de Tai de la chaleur latente de 
dt 
vaporisation L. En ce cas, on pourra également calculer les volumes 7, met s = T+i 
qui répondent à ¢(v) — 1 (c'est-à-dire à p = y = f) et qui tous les trois, à la tempé- 
rature critique Z., prennent la même valeur 2%, celle du volume critique. Cependant, pour 
calculer exactement F, T, X, Y et m, il sera ordinairement nécessaire d'observer aussi 
le volume du liquide, volume qui n’est que légèrement inférieur à 7. Le volume maximum 
