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à du liquide, qui devient imaginaire avec s et 7’, quand £>t., est déterminé comme fonction 
de ¢ par la relation (21), qui pour ¢ = f, conduit à la relation (24), importante et simple, 
entre les trois éléments critiques p = f., v — v et i? — t., que, relativement à tout 
liquide, on pourra utiliser, soit, connaissant deux des trois quantités fe, ®., te pour calculer 
la troisième qui est inconnue, soit pour contrôler l'exactitude des observations qui auraient 
fourni ces trois quantités. 
La différence (p—y) entre la pression véritable et la pression idéale, difference 
désignée par f-Z(v) dans l'équation d'état (34), acquiert de l'importance — plutôt au 
point de vue de la théorie qu'en pratique, — mais seulement quand la forme de l'état 
est ou la forme liquide (wo <v<i) ou la forme intermédiaire ((<v<s = T+i), ces deux 
formes ne pouvant exister que si ft. Quoique la fonction Z,(v) doive toujours contenir 
quelque chose d’inconnu, on a täche d'en établir, pour la part de l'eau, la déter- 
mination approximative — avec le volume minimum @ qui entre dans Z(v), — et il va 
sans dire que la méthode employée dans ce but pourra s'appliquer à toute substance pour 
laquelle on a obtenu, par des observations, les moyens de déterminer les valeurs répondant 
D ri au MÅ Mr 
à une valeur donnée de ¢, non seulement de f, “ et L, ainsi que du volume de liquide 
i — pour remédier à des inexactitudes touchant ces quantités —, mais encore du coeffi- 
cient de compression du liquide, k,. 
