254 8 



Strømdybden H er stor. Men naar Strømprofilet kun varierer lidt, saa varierer ogsaa 

 Strøinhasliglieden kun lidt, og kan denne ijetragles som constant langs ad Strømmen, 

 saa ere de foran anførte Formler anvendelige paa disse Strømme. 



Naar vi nu efter disse orienterende Bemærkninger ville søge at bestemme 

 Lovene for de omhandlede trende Classer af Vandbevægelser, vil det være nødvendigt at 

 betragte hver Classe af Strømningsforhold for sig , og vi ville derfor begynde med at be- 

 tragte den Gruppe af Tilfælde , som henhører under den Iste Classe af Strømningsforhold. 

 Lad os altsaa antage, at den betragtede Vandstrøm, hvis Dybde er //, paa Grund af Tyngden 

 bevæger sig frem over Bunden af en Ledning , hvis Fald er -y- , i Faldets Retning , hvilken 

 vi ville betragte som den positive Retning, og at denne Strøm er paavirket af Led- 

 ningsmodstanden ved Strømmens Bund i Forbindelse med den Modstand, som hid- 

 rører fra, at Strømmens Overflade er i Berøring med en Dækllade, som bevæger sig i 

 Retning af Ledningens Fald med en Hastighed V, som er mindre end Strømmens Over- 

 fladehastighed. Lad Vandets Strømningshastighed ved Ledningens Bund være «;„ og lad 

 dets Strømhastighed langs den bevægelige Dækflade være v^, samt lad Modstandscoefflcien- 

 terne for Vandets Bevægelse langs Bund- og Dækfladen være henholdsviis m og »»i , som 

 foran omtalt. Den relative Hastighed, hvormed Vandet passerer forbi disse Flader, er altsaa 

 "o og (î^i — ^)) og Modstanden, som Strømmen lider derved, kan følgelig fremstilles ved 

 m . v^ og m, (F— î)j)2. 



Den hele Strøm, hvis Dybde er R, deler sig derved som foran angivet i en Under- 

 strøm, som løber paa Bundfladen og har Dybden H„, og i en Overstrøm, som har Dybden 

 Hl = H— //g og løber paa Dækfladen. Maximumshastigheden for begge disse Strømme, 

 der falder i den fælles Speilflade, være fremstillet ved V. Ifølge de almindelige Love, som 

 ere fremstillede i det Foregaaende ved Formlerne (1), er det nu tydeligt, al naar vi be- 

 tragte Understrømmen, saa kunne Formlerne for Strømbevægelsen fremstilles : 



(X \'à h 



^ y og m.v^ =^g.-j-. i/o, 



hvoraf videre følger: 



^0 = Vi4^o og. = 1.-26,833 l/4.i/„.(^)^ 



(2) 



idet V betegner Strømhastigheden i Afstanden x fra Speilfladen. Ifølge de samme al- 

 mindelige Love vil det fremdeles være klart med Hensyn til Overstrømmen, al de til denne 

 Strøm svarende Formler kunne fremstilles saaledes: 



[V-V-) = {V—V) — \fiVmi(V—Vi) . (^y ogm,(V—v,)^ = c,~.H, , 



hvoraf videre følger: 



(3) 



{V-v,) = -\/^.^H,, og. ' = 17-26,833 |/AAr,.(||)', 

 idet v' betegner Strømhastigheden i Afstanden æ' fra Speilfladen. 



