258 12 



og idel vi dernæst bemærke, at af Formlerne (9) er den sidste identisi\, medens den første 



giver t'y = ' '_ . 1/_L // , saa finde vi Dældladens Hastighed: 

 4,8 l/m *' I 



F =. 26,833 l±i;^.l/f7 „3, 



Efter saaledes al have fremstillet de almindelige Love for Strømforholdene af Isie 

 Classe samt ved Formlerne (12) og (13) at have bestemt Grændserne for Dækfladens Hastig- 

 hed svarende til denne Classe af Tilfælde, vil jeg nu paa lignende Maade søge at frem- 

 stille de Formler, som gjælde for Ilden Classe af Strømningsforhold, der svarer 

 til Hastigheder af Dækslet, som ere negativt større end deu ved Formlen (12) bestemte 

 Hastighed V. 



Bevæger Dækfladen sig i negativ Retning med en Hastighed F, der er større end 

 den ved Formlen (12) bestemte Grændse, saa rives derved samtlige Dele af den hele Vand- 

 masse med i negativ Retning, fordi den fra Dækfladen udgaaende drivende Kraft: in^[V—Vi)'^ 

 da har en saadan Størrelse, at den ikke blol fuldstændigt overvinder den fra Tyngden hid- 

 rørende drivende Kraft g-j- . H, men desuden er istand til at overvinde den fra Ledningens 

 Bundfrlction hidrørende Modstandskraft m . v^^ , som fremkommer ved at de nedre Del • 

 af Vandmassen drives hen over Ledningens Hund med Hastigheden Vg. Under disse For- 

 hold, hvor altsaa Vandmassen drives frem imod Vandspeilsfaldet med en bevægende Kraft 

 = rrii (V — Vi)^, imedens denne Bevægelse modvirkes paa Grund af Tyngden af den be- 

 vægende Krafl = g j- . II i Forening med den fra Ledningsmodstanden hidrørende Kraft 

 m . i'u^, og hvor den derved fremkaldte Strømningshastighed er constant, haves 



m, {V—vJ' = g^H+m/V^' (14) 



Men ligesom vi her see, at den drivende Kraft, som hidrører fra Dækslets Reaction 

 mod de øverste Strømelementer, har en saadan Størrelse, at den foruden at overvinde 

 Tyngdens Virkning paa alle de underliggende Strnmelementer, lijlige kan overvinde Lednings- 

 modstanden [m.v^], saaledes maa ogsaa for et hvilketsomliclst andet Slrømelcment den 

 drivende Kraft, som hidrører fra Dækfladens Bevægelse, være saa stor, at den foruden at 

 overvinde Tyngdens Virkning paa hele den underliggende Deel af Strømmen desuden kan 

 overvinde den angivne Ledningsmodstand [m.v^]. — Den Kraft, som modvirker Bevægelsen 

 af et hvilketsomhelst Strømelement, er altsaa, foruden Tyngdekraftens Virkning paa hele 

 den underiiggende Vandmasse, bestandig den samme Størrelse, nemlig: Ledningsmodstanden 

 [m.v^)\ og deraf vil det være indlysende, at om vi tænke os den givne Vanddybde H 

 saaledes forøget, at den tilføiede Vandmasse paa Grund af Tyngden netop vil modvirke 



