6 AIMÉ WITZ. — THÉORIE DES MACHINES THERMIQUES 
condenseur; et voilà que le piston s'arrête et re- 
vient sur lui-même, Le mélange actif des premières 
phases devient passif et il subit une compression, 
Fig. 2. 
qui aurait pour effet d'élever sa température et sa 
pression, si le condenseur n’était pas là pour sous- 
traire le calorique développé dans l'opération : 
CD est la ligne représentative de la transformation, 
qui est de nouveau isothermique, puisqu'elle se 
fait à la température constante du condenseur. 
Il s’agit de fermer le cycle : pour cela, imaginons 
que nous séparions le mélange du condenseur et 
que la compression se continue, sans aucune sous- 
traction de calorique; la compression échauffe le 
mélange, lequel gagne l'équivalent du travail dé- 
pensé ; la pression monte ainsi que la température, 
la vapeur se liquéfie et, en fin de compte, si la 
compression a commencé en temps ulile, elle 
aboutit à reconstituer le mélange en son état ini- 
lial. Le cycle est fermé, par la courbe DA, et c’est 
vraiment un cycle de Carnot que vient de parcourir 
le fluide : tout le calorique Q a été fourni sur l'iso- 
thermique AB, le réfrigérant a repris tout le calo- 
rique sur l’isothermique CD, il n'y a eu ni perte ni 
gain de chaleur sur BG et DA, et le rendement p a 
pour valeur : 
QT 
Q Tee 
La machine à vapeur serait parfaite, son rende- 
ment serait maximum et l’industrie posséderait 
sans conteste la meilleure des machines motrices, 
s'il était possible de faire parcourir à la vapeur le 
cycle que nous venons de décrire. 
Mais ne nous faisons pas d’illusion : la fermeture 
du cycle, que nous venons d'imaginer, est fictive et 
nous ne la réalisons pas. Au lieu de refouler le mé- 
lange dans la chaudière, suivant l'adiabatique DA, 
et de le ramener ainsi à la température T, nous 
poussons la compression de la troisième phase 
jusqu'aux limites correspondantes à sa liquéfaction 
complète, de telle sorte qu'à la fin de l'opération 
le mélange se Lrouve, non pas à la température T 
“ 
du foyer, mais à la température { du réfrigérant. Le 
cycle n’est pas ABCDA, mais ABCEA (fig. 2): on le 
ferme en réintroduisant dans la chaudière de l’eau 
froide qui passe subitement à la température T, 
presque sans changement de volume, suivant EA. 
C'est la plus grande déformation du cycle. 
La mise en équation des opérations du cycle 
réel est facile; mais nous craindrions que la vue 
de quelques formules un peu longues ne nous 
fit perdre des lecteurs, et nous nous contente- 
rons d'indiquer les résultats du calcul. Entre les 
limites de 432 et 319 degrés absolus. la machine 
parfaite (idéale) rendrait, avons-nous dit, 26 ?/,; 
entre les mêmes limites, la machine à cycle dé- 
formé (réelle) donnerait un rendement de 20 !/,: 
la perte est de 6 ‘/. Malheureusement, il y a 
d’autres déformations accidentelles dont il faut 
encore tenir compte : ainsi l’équilibre de pression 
et de température ne s'établit pas entre le cylindre 
et la chaudière, la détente est incomplète, le con- 
denseur ne joue pas exactement le rôle d’un réfri- 
gérant à température constante, etc., ce qui abaisse 
en définilive le rendement de 20 à 17!/,. Toutes ces 
pertes d'effet s’analysent fort bien et c’est avec 
une perspicacité admirable que M. Zeuner a réussi 
à faire la part de toutes les imperfections du cyele 
et de tous les déchets qui sont la conséquence 
inévitable des espaces nuisibles, des frottements, 
des résistances passives, des contrepressions, ele., 
en un mot de toutes les défectuosités d’une ma- 
chine (1). 
Or, quelque complète que soit cette étude, 
quelque profonde que soit cette analyse, l'évalua- 
tion du rendement s'est toujours trouvée supé- 
rieure au rendement pratique; p, est égal à 0,6, 
alors que p, atteint à peine 0,50. 
Quelle est la cause de cette divergence? 
Elle nous a été expliquée par M. Hirn, à la suite 
des remarquables expériences qu'il a poursuivies 
pendant de longues années, sur diverses machines 
à vapeur, avec le concours de ses collègues de la 
Société industrielle de Mulhouse, MM. Hallauer, 
Leloutre, Grossetesle, etc. : ces recherches des in- 
génieurs alsaciens ont eu pour résultat de mettre 
en lumière l’action d’un facteur puissant, ignoré 
jusque-là, dont l'influence est considérable, nous 
voulons dire l'action de paroi. 
Nous admetitions jusqu'ici que les courbes BG et 
DA étaient des adiabatiques, ce qui présupposait 
une imperméabilité absolue du cylindre pour la 
chaleur : c'était une erreur, car les parois inter- 
viennent, altèrent profondément les courbes et 
compliquent étrangement les phénomènes dont la 
(4) Théorie mécanique de la chaleur avec ses applications aux 
machines, traduction Arnthal et Cazin, 2° éd. p. 507. 
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