BIBLIOGRAPHIE. — ANALYSES ET INDEX 55 
- rappellent ceux du mercure sur le verre ou de l’eau 
LE. md 
sur du verre enduit de noir de fumée, c’est-à-dire ceux 
de liquides placés dans des vases qu'ils ne mouillent 
pas. L'on a tout naturellement été conduit à rappro- 
cher les deux phénomènes (1) : l'expérience montre 
ue la goutte caléfiée ne touche pas la capsule chaude ; 
elle en est séparée par une couche de vapeur très peu 
diathermane ; elle peut, par suite, se trouver à une 
température relativement basse et se comporter 
comme un liquide qui ne mouille pas le vase sur 
lequel il repose. S 
Dans son intéressant travail, M, Gossart établit 
nettement l'exactitude de cette manière -de voir : la 
goutte doit être considérée comme plongée dans une 
atmosphère de vapeur; sans contact avec la paroi, 
elle doit prendre une forme qui dépend seulement 
des propriétés intrinsèques du liquide dans les con- 
ditions de l'expérience, de sa densité d et de sa 
constante capillaire a?, ou, si l’on préfère, de la tension 
superficielle F du liquide en contact avec la vapeur 
2F 
(on sait d’ailleurs que l’on a Ja relation a — +). Si 
cette conception est exacte, on peut, à priori, prévoir 
pour un liquide dont les propriétés capillaires sont 
connues, la forme que prendra la goutte, ou bien, inver- 
sement, de la mesure de ses dimensions déduire la 
valeur de la tension superficielle. Cette méthode est, 
au fond, la méthode connue, en capillarité, sous le 
nom de méthode de la large goutte. 
Si l’on considère, par exemple, sur un plan de 
verre une goutte de mercure, assez large pour que l’on 
puisse regarder le rayon de sa base comme infini 
par rapport au rayon de courbure de sa section méri- 
dienne (2), on démontre qu’elle tend à devenir plane 
dans sa plus grande épaisseur e et que l’on a la rela- 
F 6 
tion e — 2/5 cos 5,0 étant l'angle de raccordement 
avec la paroi, c’est-à-dire l’angle formé par la tangente 
» à la section méridienne, au point où elle rencontre la 
paroi, avec la paroi elle-même. 
La connaissance de l'épaisseur e et de l'angle 6 
permet donc de calculer la valeur de la tension F. Ce 
procédé de mesure a souvent été appliqué (3), mais un 
hénomène particulier rend cette application fort 
Bifficile : l'angle de raccordement n’est pas constant ; 
la moindre altération superficielle du liquide, la plus 
légère cause accidentelle, entraînent des variations 
très notables de la valeur de cet angle. à 
Au lieu de se compliquer, comme on pourrait 
croire, le problème se simplifie dans le cas d'une 
goutte caléfiée. Le liquide, étant maintenu à dis- 
tance finie de la capsule, est soustrait aux actions 
moléculaires de la paroi, et la théorie de Laplace (4) 
permet de prévoir que l’angle de raccordement doit 
être rigoureusement et constamment nul; on doit, par 
F 
suite, avoir simplement e — VE 
M. Gossart a cherché à vérifier ce fait important par 
divers procédés. 
(1) Voir par exemple : Jamin et Bouty. Cours de physique, 
t II, 2e fasc., p. 212. 
(2) M. Gossart montre que pour une goutte circulaire d’un 
diamètre quatre fois plus grand que la hauteur, les condi- 
tions théoriques sont réalisées avec une très grande approxi- 
mation; si la goutte n'est pas circulaire, elle prend une 
forme allongée, et les mêmes équations représentent son 
profil transversal. 
G) En particulier par Quincke, Pogg. Am. CV, 1. 
M. Lippmann (Comptes-rendus des séances de Îa societé de phy- 
sique, 4 déc. 1885) a décrit une ingénieuse disposition pour 
éviter les inconvénients de la mesure de 8. 
(4) Supplément au livre X de la Mécanique céleste. M. Gos- 
sart montre cependant par une ingénieuse application de la 
méthode stroboscopique qu’il y a contact intermittent de 
certains points de la goutte avec la plaque, mais ces contacts 
de très courte durée ne troublent pas les mesures, 
Il mesure au cathétomètre l’épaisseur d’une goutte 
dun liquide en caléfaction dont la tension superficielle 
est bien connue à diverses températures ; cette mesure 
se fait aisément, car la goutte ne touchant pas la paroi, 
on apercoit toujours nettement entre la goutte et la 
plaque un trait lumineux qu'il est facile de pointer. 
La comparaison de l’épaisseur ainsi mesurée et de 
celle calculée par la formule confirme l’hypothèse 
fondamentale. 
Il fait, pour ainsi dire, le portrait géométrique de la 
goutte, le calcul permettant de connaître la forme 
qu'elle doit prendre, puis il la photographie : les deux 
images, ramenées aux mêmes dimensions, se super- 
posent très exactement, 
On peut, enfin, déduire de la théorie le poids d’une 
goutte de contour donné et peser, d’autre part, la 
goutte caléfiée; ce dernier procédé est, on le concoit 
aisément, assez difficile à employer. 
L'angle de raccordement est donc bien constamment 
nul. Ces expériences sont absolument probantes; un 
autre point, très important aussi, était à vérifier, Dans 
les calculs, dont on applique les résultats, on admet 
essentiellement que la tension superficielle du liquide 
est la même en tous les points, ce qui suppose impli- 
citement que la goutte se trouve à une température 
uniforme et que l’atmosphère ambiante est partout 
identique : M, Quet (1) a montré, en effet, théoriquement 
que la vapeur exerce une action capillaire sur le liquide 
et les belles expériences de M. Wolf (2) ont établi 
l'influence des variations de température sur la ten- 
sion superficielle, Mais, dans l'espèce, ces causes 
d'erreur ne sont pas bien considérables et la diseus- 
sion des expériences prouve qu'on les peut négliger. 
Il est nécessaire de connaître exactement la tempé- 
rature des gouttes caléfiées; on sait, depuis de nom- 
breux expérimentateurs, qu’elle est toujours Jégère- 
ment inférieure à la température d’ébullition du 
liquide sous la pression environnante, M. Gossart a 
voulu vérifier le fait en opérant des mesures sous des 
pressions variables; à cet effet, il produit le phéno- 
mène de la caléfaction sous la cloche d'une machine 
pneumatique; de telles mesures entraînent nécessai- 
rement d'assez grandes complications expérimentales, 
Malheureusement, faute de matériel suffisant, il n’a 
pu, pour mesurer les températures, employer des 
pinces thermo-électriques et a dù recourir à des 
thermomètres à mercure dont la masse est un peu trop 
considérable et qui peuvent facilement s’échauffer 
par suite du rayonnement provenant de la plaque 
métallique; il a pu, néanmoins, constater que les 
températures des liquides en caléfaction sont toujours 
inférieures aux températures d’ébullition régulière cor- 
‘respondantes et que l'écart croît avec la tempéra- 
ture. 
Dans la dernière partie de sa thèse, l’auteur résume 
des expériences entreprises pour mesurer la tension 
superficielle d’un grand nombre de liquides à leurs 
températures de caléfaction à l'air libre; il s’est servi 
uniquement du procédé de mesure de l'épaisseur par 
. le cathétomètre; pour calculer la tension F par la 
formule, il est nécessaire de connaître, en outre, la 
densité d des liquides considérés à la température de 
l'expérience; M. Gossart a utilisé les nombres obtenus 
par Isidore Pierre, le regretté doyen de la Faculté des 
sciences de Caen, Parmi les résultats obtenus, signa- 
lons les suivants : les cinq premiers alcools ont et 
gardent, à toutes températures, sensiblement la même 
tension superficielle, et il en est de mème des éthers 
étayliques des acides gras. 
En résumé, le travail de M. Gossart fournit une 
interprétation rigoureuse de phénomènes sur lesquels 
on avait des idées encore un peu vagues; il donne, en 
outre, un procédé très intéressant pour mesurer la 
( 
K 
) Rapport sur le progrès de la capillarité. 
) 
1 
2) Annales de chimie et de physique, 3° série, XL, IX, 230. 
