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V. DWELSHAUVERS DERY. — LES MACHINES A VAPEUR ET LEURS PROGRÈS 11 
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monument scientifique le plus grandiose qu’ait 
élevé notre siècle, Rankine s’attacha particulière- 
ment aux applications à la machine à vapeur et 
aux moteurs thermiques en général. Le premier, 
croyons-nous, il a cherché à déterminer le rende- 
ment thermique, en comparant le travail obtenu 
par les machines réelles avec celui que donnerait 
pour une même dépense une machine parfaite, 
celle de Carnot. Malheureusement son attention 
n'avait pas été attirée sur l'importance de l’action 
thermique des parois et la grandeur de son influence 
sur le rendement. Peut-être ne l’a--il pas soup- 
connée; Clausius n'y croyait pas. Il y avait bien 
des travaux à faire, bien des éléments à détermi- 
ner avant d'évaluer avec quelque exactitude la | 
chaleur perdue par l’action des parois et l’eflicacité 
des moyens employés pour la diminuer. À ce point 
de vue Regnault 4 rendu les plus grands services à 
la science des machines à vapeur. Car il ne sufli- 
sait pas d’avoir le chiffre exact de l'équivalent 
mécanique de la calorie, il fallait aussi notamment | 
une table exacte des données relatives à la vapeur 
saturée, avec le poids du mètre cube et les chaleurs 
interne el totale du kilogramme. Mesurer la quan- 
lité de chaleur qui de la chaudière allait directe- 
ment dans le condenseur, après s'être attardée 
quelque temps dans le métal du cylindre, n'était 
guère possible et n’a pas été fait avant 1855, époque 
où Hirn entre en scène. Ce qu'il apporte est nou- 
veau, et marque l’origine d’une ère nouvelle dans 
la science des machines à vapeur, celle de lexpé- 
rience. À partir de là toutes les idées relatives à la 
vapeur vont passer au creuset d’épreuve. La loi de 
Mariotte el ses congénères ont vécu. Hirn veut 
savoir ce qui est, etnon pas proposer quelque chose 
qui pourrait être. Il trouve absurde l'idée générale- 
ment admise alors que le cylindre est un réservoir 
purement géométrique, ayant perdu ses propriétés 
physiques; c'est bien du métal et quand il est froid 
_ et en contact avec de la vapeur chaude, il condense 
une partie de celle-ci jusqu'à ce qu'il ait pris la 
température de la vapeur; et s’il est chaud et 
recouvert d'une couche d’eau saturée, si la pres- 
sion devient inférieure à celle de saturation de 
cette eau, la chaleur du métal fait bouillir l’eau et 
la vaporise jusqu'à ce que le métal et l'eau qui le 
recouvre aient pris la température correspondante 
à la nouvelle pression. C’est la chaleur fournie au 
métal par la vapeur condensée ou soustraile au 
métal par l’eau qui s’évapore, qui doit êlre éva- 
luée. Or aucune #héorie ne pourrait le faire et l’ex- 
périence seule en montrera l'importance. Mais 
dans ce but l'expérience doit être faite d’une cer- 
taine façon. Il faut pouvoir suivre les calories sans 
les perdre de vue depuis leur exode de la chaudière 
jusqu'à leur consommation dans le condenseur, et, 
dans ce but, tout mesurer, le poids et la pression 
de la vapeur sortant de la chaudière et le poids de 
l’eau entrainée, le poids de l’eau de condensation et 
ses températures à l'entrée et à la sortie, le travail 
indiqué, la chaleur rayonnée, la chaleur fournie 
par l'enveloppe, etc. Il faut mettre la machine en 
régime, et dresser le bilan de l'essai : le nombre de 
calories amenées par la vapeur dans le cylindre 
est égal à la somme de trois autres : de celles qui 
ont été perdues par rayonnement extérieur; de 
celles qui sont passées au condenseur avec la 
vapeur ; de celles enfin que le travail extérieur a 
consommées. Voilà ce que le physicien de Colmar 
a apporté de nouveau et qui s’est imposé à tous les 
chercheurs. Tous ceux qui aujourd’hui dressent le 
bilan de leurs essais ne font qu'imiter Hirn et appli- 
quer sa théorie. Maisil fallait quelque chose de plus, 
c'était distinguer des autres les calories perdues 
par l'action des parois. Toutes les calories perdues, à 
part le rayonnement extérieur, se retrouvent dans 
le condenseur. Elles sont entrées dans le métal 
pendant l'admission ; une parlie en est sortie uli- 
lement pendant la détente, une autre, en pure 
perte pendant l'émission, allant droit au conden- 
seur, el laissant refroidi le métal du cylindre. La 
théorie pratique de Hirn, aujourd'hui partout admise, 
était plus qu'en germe dans le mémoire de 1855 ; 
on l'y trouve dans ses bases essentielles. On peut 
la résumer en peu de mots, et en une équation : 
La chaleur apportée dans le cylindre se décom- 
pose en trois parties : 1° celle que le travail exté- 
rieur à consommée; 2° celle qui a été perdue par 
l'influence des parois; 3° celle qui a été autrement 
perdue. Dans la seconde partie se trouve le rayon- 
nement extérieur; dans la troisième, toutes les 
ruptures du cycle, etc. 
L'intervention de Hirn, dans cet ordre d'idées, 
avaitété précédée ou accompagnée par celle d’autres 
ingénieurs qui travaillaient indépendamment; mais 
à une seule exception près, que nous avons déjà 
signalée, il ne s'y trouve rien qui approche d’une 
méthode d’essai et d’une théorie expérimentale du 
genre de celles du savant francais. Les condensations 
elévaporations dans lecylindreavaient été signalées 
etadmirablement décrites par Combes (1843, 1845); 
enseignées dans ses cours par Thomas (1#50); plus 
pratiquement déterminées par Lechatellier, Flachat, 
Petiet, Polonceau (1851); expérimentalement 
éludiées et diseutées par D. K. Clark en Angleterre 
qui chercha entre autres choses l'influence de la 
détente sur les condensations (1851-55). M. Reech 
en France (1850) est celui dont les travaux se rap- 
prochent le plus de ceux de Hirn; mais ils ne sont 
guère connus que depuis qu'ils ont été exhumés 
par M. Madamet, 1889. En Amérique, M. Isherwood 
commence en 1860 la publication d'archives de la 
