134 V. DWELSHAUVERS-DERY. 
— LES MACHINES A VAPEUR ET LEURS PROGRÈS 
439,2 — 288 
ln résente que 
Il ne représente que 132.2 
—un tiers de la 
chaleur dépensée. 
Supposons que l'on puisse faire abstraction du 
temps nécessaire pour obtenir ce résultat, alors 
nous pourrons calculer combien de calories il faut 
dépenser par heure dans une machine parfaite 
pour obtenir un cheval de force. Celui-ci représente 
210,000 kilogrammètres par heure ; on dépensera 
donc par heure 
270,000 
———. X 29%.1—1903:.9 
NE VAS Eee a 
Généralement on estime la consommation de nos 
machines en kgs de vapeur, bien que cette unité 
soit mal définie. Nous proposons d’appeler Ælo- 
gramme de vapeur une valeur de 655°,062 qui est 
la chaleur totale du kilogramme de vapeur à 6 atmos- 
phères de tension. Alors l'équivalent de 1903°,9 
sera 
089 _ où 906. 
655,062 
Conclusion : une machine parfaite, à condensa- 
tion, avec vapeur à 6 atmosphères et eau de con- 
densation à 15°, consommerait l'équivalent de 
2 * 906 de vapeur par cheval-heure. 
III 
Nos meilleures machines aujourd’hui consom- 
ment au moins le double. Il y a donc de la marge, 
mais peut-on s'attendre à diminuer encore beau- 
coup la consommation réelle et par quels moyens ? 
Nous ne croyons pas qu'on la diminuera encore 
sensiblement, et le but des améliorations devrait 
se réduire à assurer à toutes les machines le résul- 
tat acquis seulement à titre exceptionnel pour 
quelques-unes d’entre elles. 
C'est que certaines conditions du eyele parfait 
sont incompatibles avec ce que l'industrie exige 
des machines; telle est l'égalité de la résistance du 
piston et de la tension de la vapeur qui donnerait, 
lieu à un mouvement uniforme et très lent du pis- 
ton ; or, ce que la pratique demande, c’est un mou- 
vement uniforme de rotation de l'arbre. D’autres 
sont physiquement irréalisables, par exemple, 
l’imperméabilité absolue des parois du cylindre. 
Sous ce double rapport, les roues hydrauliques 
sont beaucoup plus favorisées, comme nous l’avons 
déjà dit. Un chiffre suffit pour démontrer l’impos- 
sibilité pratique d’une détente poussée aussi loin 
que le veut la perfection du cycle. Le volume que 
le piston devrait engendrer par cheval-heure serait 
de 230 mètres cubes! soit par seconde, 0"°,639! Une 
machine de 100 chevaux avec 5 mètres de vitesse 
par seconde au piston aurait plus de 4 mètres de 
diamètre! et l'admission cesserait au cent et quatre- 
vingt-lreizième de la course! En outre, on ne sauraït 
faire passer la chaleur de la vapeur à l’eau du con- 
denseur sans échauffer celle-ci; on doit done se 
résoudre à une perte sur la chute de température, 
comme dans le cas du déversement prématuré des 
roues par-dessus. Dans le moteur idéal, c’est tou- 
jours le même kg. d'eau qui subit les opéra- 
tions thermiques dans les cycles successifs, Mais 
nos cylindres se prêtent mal aux rôles combinés 
de foyer, de condenseur et de transmetteur d’éner- 
gie. Le fluide doit être renouvelé à chaque coup de 
piston, il vient de la chaudière, passe par le 
cylindre, puis se rend au condenseur, et l’on ne 
voit guère le moyen de faire autrement. Sans doute, 
on a fait des types de machines à air chaud où 
c'était toujours le même fluide qui était en jeu, 
mais où sont ces machines d'antan? De la nécessité 
de renouveler ainsi le fluide à chaque pulsation, il 
résulte que nous devons reprendre l’eau du con- 
denseur à 30° ou 35° et l’échauffer d'abord à la 
température T de la chaudière avant de lui fournir 
utilement de la chaleur; et ce n’est pas par compres- 
sion, c'est en dépensant des calories. Nous donnons 
ainsi 12% calories outre les 494 utilisées, sans y 
gagner autre chose que le travail de la compression, 
environ 34 Calories. Enfin, la contre-pression est 
toujours beaucoup plus élevée que celle qui corres- 
pond à la température T'et qui est ici de 172%,7 
par mètre carré. Il est bien difficile d'obtenir une 
contre-pression qui dans le cylindre, descende en 
dessous de 1.500 kgs. par mètre carré. : 
Les phénomènes des parois sont inéluctables; 
de la chaleur est prise par le métal à la vapeur 
pendant l'admission et restituée en partie pendant 
la détente, utilement mais toujours avec une perte, 
et, en partie, c'est-à-dire pour le reste, pendant 
l'émission en pure perte. 
Qu'on n'imagine pas que ces pertes ionére tee 
et inévitables puissent être considérablement 
réduites chacune individuellement. 
La perte sur le chauffage de l’eau dépasse 7 (/, 
de la chaleur idéalement disponible; celle qui pro- 
vient d'une détente incomplète 25 ‘/;; celle qui 
provient de l'excès de contrepression 6 ?/,; sur la 
chaleur fournie pendant l'expansion 5 !?/, au moins; 
sur le rayonnement extérieur, la dépression entre 
la chaudière et le cylindre, etc., encore 7 ?/,, et 
l'on arrive aisément à 50 !/, de perte totale dans 
les meilleures conditions. 
Si l'on met à part le rayonnement extérieur, l'en- 
semble de toutes ces pertes constitue l'excès de 
chaleur qui passe au condenseur; un des plus 
grands mérites de la théorie de Hirn et de sa mé- 
thode d'expérimentation est d’avoir cherché dans 
