304 C.-M. GARIEL. — REVUE ANNUELLE DE PHYSIQUE 
flamme est petite ou qu’elle occupe une longueur 
notable du tuyau dans lequel elle brûle. Dans le 
premier cas, pour qu'il y ait production d'un son, 
il faut que la longueur du tube qui amène le gaz 
soit un multiple de la longueur d’onde du son fon- 
damental du tuyau-enveloppe : le tube d’amenée 
se comporte comme le porte-vent d’un tuyau à 
anche. Si ce tube d’amenée est court et com- 
munique avec une partie dilatée, on peut, en faisant 
varier les dimensions de celle-ci, obtenir soit le son 
fondamental, soit les harmoniques du tuyau-enve- 
loppe. Lorsque la flamme est grande, tantôt les vi- 
brations du tube d’amenée agissent seules et tantôt 
elles coexistent avec celles du tuyau enveloppe : 
dans ce dernier cas, la flamme présente des appa- 
rences remarquables, 
Les conditions nécessaires à la mesure directe de 
la vitesse de propagation du son dans des tuyaux 
se trouvent assezrarement réalisées; aussi, lorsque 
l'occasion se présente, est-il intéressant d'en pro- 
fiter. Une double conduite de 0",700 de diamètre et 
de plus de 6 kilomèlres de longueur ayant été 
établie pour amener à Grenoble des eaux de source, 
MM. J. Violle et Th. Vauthier se proposèrent de 
l'utiliser avant qu'elle ne fût mise en service, dans 
le but de reprendre et de compléter les recherches 
de Regnault. Nous n'avons pas à nous arrêter sur 
la méthode employée : elle fut la même que celle 
de ce physicien dont les appareils originaux furent 
même mis gracieusement à la disposition des 
expérimentaleurs. 
Des expériences de MM. Violleet Vauthier se 
dégage d’abord un important résultat qui précise 
ce qu'il faut entendre par l'expression : vitesse de 
propagation d’une onde sonore, résultat qui a été 
mis en évidence nettement par l’enregistrement 
direct, qui permit de noter, en différents points de 
son parcours, la forme même de cette onde. On 
pouvait donc noter l'instant du passage du front de 
l'onde et l'instant du sommet; la fin de l’onde ne put 
ètre appréciée avec exactitude. 
Il résulte des expériences de Grenoble que, au 
début, les diverses parties de l'onde se propagent 
avec des vitesses différentes, le front marchant 
plus vite que le sommet qui, dès le début, prend 
un mouvement uniforme. Mais assez rapidement 
les vitesses s’égalisent, l'onde prend une forme 
invariable et la vilesse commune est celle que 
possédait d'abord le sommet. 
La mesure de la vitesse de propagation doit donc 
être déterminée par celle de son sommet, à moins 
que l’on n'opère à une distance assez grande de 
l'origine du mouvement pour que l'onde ait pris sa 
forme définitive. 
Le nombre donné par MM. Violleet Vauthier pour 
la vitesse de propagation du son dans l'air libre et 
sec à O°est de 331",10 par seconde, avec une erreur 
probable inférieure à 0®,10, Dans les tuyaux l’in- 
fluence des parois amène un retard qui est en 
raison inverse du diamètre et qui dépasse 0,46 
pour le son du pistolet dans un tuyau de 1 mètre. 
Quelques autres conséquences intéressantes 
résultent encore des recherches dont nous parlons. 
Parmi celles-ci nous signalerons la constance de la 
vitesse normale (vitesse du sommet) malgré les 
variations d'intensité et de hauteur des sons pro- 
duits; dans le cas où le bruit est produit par la 
décharge d’un pistolet, l'excès de vitesse du front 
sur la vitesse normale croit avec l'intensité. 
III 
Il est toujours intéressant de voir une question 
traitée et discutée assez complètement pour qu'on 
ait la conviction qu'il n'y aura plus à y revenir, 
alors même qu'il ne s’agit pas d’un sujet d’une im- 
portance capitale; l'intérêt est augmenté si cette 
étude conduit à un résultat dont la pratique peut 
profiter. Telle est l'impression que nous ont fait 
éprouver les recherches de M. A. Cornu sur ;ce 
qu'on appelle le 2alo photographique et ce qu’il pro= 
pose de désigner seulement sous le nom de kalo de 
lames épaisses, car la photographie ne fait qu'en- 
registrer un phénomène qui n’a point son origine 
dans l’action chimique de la lumière. 
On sait que lorsque l'on veut prendre l’image 
photographique d’un point lumineux très brillant, 
on oblient autour de cette image un anneau lumi- 
neux plus ou moins large et plus ou moins brillant : 
c'est cet anneau qui constitue le halo. Sa formation 
explique le fou qui se produit lorsque l’on prend 
l’image d’une surface très éclairée se détachant sur 
un fond plus sombre. M. Cornu, après une étude 
minutieuse des conditions de formation de ce halo 
dans des circonstances variées, est parvenu à mettre 
hors de doute son origine. 
Lorsqu'une image réelle d’un point lumineux 
se fait sur une couche translucide déposée sur une 
plaque de verre (collodion, ou couche mince de pein- 
ture) cette image diffuse dans toutes les directions 
à l’intérieur de la lame ; la lumière vient alors ren- 
contrer la seconde face sur toutes les incidences et 
pour certains points il y a réflexion totale tandis 
que pour d’autres une partie seulement est réflé- 
chie. La lumière réfléchie revient sur la première 
face qu’elle éclaire et l’éclairement est le plus vif 
pour les rayons qui ont subi la réflexion totale : 
c’est eux qui produisent le halo. Des expériences 
variées par lesquelles M. Cornu à analysé toutes les 
conséquences de cette explication rendent celle-ci 
absolument certaine. 
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