608 C. RECHNIEWSKI. — LA THÉORIE DES MACHINES DYNAMO-ÉLECTRIQUES 
3° Certaines industries chimiques. 
Dans ces trois domaines l'électricité commence à 
lutter avantageusement avec le gaz et les machines 
à vapeur. 
Un mètre cube de gaz brûlé dans des brüleurs 
ordinaires donne environ en lumière l’équivalent 
de huit becs carcels pendant 1 heure ; le même 
mètre cube de gaz transformé d'abord en travail 
par l'intermédiaire d’un moteur à gaz, puis en 
énergie électrique par une dynamo peut donner 
jusqu'à 16 carcels en employant des lampes à 
incandescence et bien plus en employant des arcs 
électriques. L’amortissement du moteur et la sur- 
veillance rendent seuls, dans la plupart des cas, la 
lumière électrique plus chère. 
A la base de toutes ces applications se placent 
les producteurs d'énergie électrique, c'est-à-dire 
les machines dynamo-électriques dont nous allons 
nous occuper spécialement. 
I 
Ces machines reposent sur le principe d’induec- 
tion découvert par Faraday. 
Lorsqu'un fil d’une longueur / se déplace dans 
un champ magnétique d'intensité H avec une 
vilesse v perpendiculairement aux lignes de force, 
il se trouve le siège d’une force électro-motrice, 
exprimée ainsi dans les unités nouvelles: 
Hiv 1075 
Dans toutes les bonnes machines dynamos les 
champs magnétiques varient entre 3000 el 
7000 unités CG. G. S; il est impossible, pour des 
raisons mécaniques et économiques, de dépasser 
ce chiffre. 
La vitesse v peut varier entre 500 et 6000 cm 
par seconde et encore cette dernière vitesse n’a été 
atteinte que dans les dynamos de M. Parsons ac- 
couplées à sa turbine à vapeur et faisant de 8 à 
10000 tours par minute, et dans certaines machines 
Ferranti de grandes dimensions ; dans des machines 
ordinaires v reste entre 1000 et 2500 tours. 
Si nous admettons pour H 7000 et pour v 
2500, nous trouvons que la force électro-motrice, 
induite par em de longueur du conducteur est de 
1000 X 1 X 2500.10 — 0,175 volt. 
Or, comme dans la pratique nous nous servons 
couramment de tensions de 110 volts et plus, jus- 
qu'à plusieurs milliers on voit qu'il serait maté- 
riellement impossible de produire cette force 
électro -motrice au moyen d'un conducteur recti- 
ligne; il fallait trouver un moyen de multipli- 
cation. 
Au lieu d’un fil rectiligne prenons une boucle 
se déplaçant dans le champ magnétique. La force 
électro-motrice induite le long de toute la boucle 
en la contournant est égale à la somme algébrique 
des forces électro-motrices induites le long de ses. 
éléments, ce qui revient à dire que cette force élec- 
tro-molrice est égale au taux de variation des 
lignes de force dans la boucle : s’il en restait en 
effet autant qu'il en rentre, la somme algébrique 
des forces électro-motrices induites le long des 
éléments de la boucle serait 0. 
Si le fil fait plusieurs spires sur lui-même et 
forme une bobine et non plus une boucle, les forces 
électro-motrices s’ajouteront tout simplement et en 
multipliant le nombre de spires on peut arriver au 
voltage que l’on voudra; la limite n’est imposée 
que par l'isolement. 
La force électro-motrice ainsi produite sera, 
comme on le sait, alternativement positive et néga- 
tive, la variation du flux étant périodique. 
En groupant autour d’un axe mobile des bobines 
semblables, et en reliant entre elles celles qui sont 
semblablement placées par rapport aux champs ma- 
gnéliques fixes, nous avons constitué une machine 
à courants alternatifs. 
En inversant, au moyen du commutateur, les con- 
tacts du circuit induit avec le circuit extérieur au 
moment du changement de sens du courant induit, 
on peut obtenir un courant toujours de même sens 
dans le circuit extérieur. Mais ce courant restera 
fortement ondulé. 1 
Supposons maintenant que les bobines de l'induit 
soient subdivisées en sections (d’un petit nombre 
de tours) déplacées les unes par rapport aux autres 
d’une façon continue tout en restant reliées entre 
elles de la même manière, c'est-à-dire en série les 
unes sur les autres, avec des contacts frottants ou 
balais prenant le courant juste à l'endroit où la 
force électro-motrice induite change de sens, de 
cette manière l’inversion des jonclions ne se pro- 
duit que pour un petit nombre de spires à la fois 
et le courant ne descend jamais jusqu'à 0 dans le 
circuit extérieur : il ondule simplement un peu 
autour d’une valeur moyenne et peut pratique- 
ment être considéré comme constant (fig. 4). 
Nous sommes amenés ainsi aux véritables ma- 
chines à courants continus telles qu’elles sont 
employées maintenant. Pacinotti le premier réalisa 
cette disposition à Bologne en 1864, mais il fallut 
que Gramme la réinventät en 1869 pour qu’elle 
prit la place que l’on sait dans le domaine de la 
pratique. 
Les progrès, après avoir été très lents jusqu’en 
1880 à peu près, se sont précipités à la suite d’é- 
tudes entreprises surtout en Angleterre. Les tra- 
vaux de Hopkinson et de Kapp méritent d'être 
mentionnés tout particulièrement, 
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