A. WITZ. — LA THERMODYNAMIQUE, D'APRÈS MM. BERTRAND, CLAUSIUS ET ZEUNER 671 
Il part du théorème des forces vives, et de l'hypo- 
thèse que la chaleur est un mode de mouvement 
des dernières particules des corps; la quantité 
de chaleur est la force vive de ce mouvement et 
l’équivalence de la chaleur et du travail se‘trouve 
établie par le fait même. Le premier principe, 
le principe de Mayer, est done un cas particulier 
d’un théorème de mécanique et sa démonstration 
repose sur une donnée hypothétique; c’est une 
base contestable; aussi Clausius a-t-il prudem- 
ment déclaré plus loin que l’on peut aussi le regar- 
der «comme un théorème déduit de l'expérience 
et de l'observation ». L’équation fondamentale 
dQ = dU + 4W suflit à l'étude des gaz parfaits, 
dans lesquels on peut négliger le travail interne ; 
les propriétés des gaz parfaits conduisent à la dé- 
termination du rapport des chaleurs spécifiques à 
volume constant et à pression constante, et per- 
mettent l'étude des détentes adiabatiques et la me- 
sure du travail extérieur développé dans les chan- 
gements de volume. Vient alors l'exposé du second 
principe, appelé le principe de Carnot ', dont Clau- 
sius a rectifié l'énoncé et dont il donne la démons- 
tration en s'appuyant sur le célèbre postulat qui 
lui valut tant d’objections : la chaleur ne peut pas- 
ser d'elle-même, ou sans compensation, d'un corps 
froid sur un corps plus chaud. Après avoir dé- 
montré ainsi que le rapport de la chaleur trans- 
formée en travail à la chaleur disponible, dans un 
cycle réversible, est indépendant de la nature de la 
substance qui opère la transformation, il montre 
que ce rapport est une certaine fonction 9 (T, £.) des 
températures extrêmes : la forme de cette fonction 
est facile à établir pour les gaz parfaits, et elle 
se trouve dès lors déterminée d'une manière gé- 
nérale, puisqu'elle est la même pour tous les 
corps. Finalement, le second principe est exprimé 
1 
par l'équation [+ = 0, qui s'applique à un cyele 
fermé quelconque, pourvu qu'il soit réversible ; si 
lon donne les valeurs extrêmes des variables qui 
définissent l’état initial et final du corps, on aura 
dQ — Tu, S étant la fonction que Clausius a nom- 
mée entropie. Tout cela est l'œuvre originale du 
maitre; n'était la condition de réversibilité, qu'il 
est si difficile de définir, ce serait parfait et il n’y 
aurait pas lieu de chercher autre chose. Mais qui 
1 « Clausius a fait preuve de modestie en conservant à ce 
théorème le nom illustre de Carnot. » Ce jugement est de 
M. Bertrand ; il ajoute : «il serait injuste d’attacher aux con- 
séquences de la découverte de Carnot un nom, si grand qu'il 
soit, autre que le sien.» Que le second principe reste donc le 
principe de Carnot, bien que son énoncé correct soit de 
Clausius, de même que le premier sera toujours appelé le 
principe de Mayer, quelle que soit la part qu'aient prise Joule 
et Colding à son énoncé. 
LA 
nous dira nettement ce que sont les cycles réver- 
sibles ? On n’évite pas cette grave difficulté en re- 
courant à la considération des transformations 
équivalentes pour mettre le second principe sous 
une forme nouvelle, et ce complément n'ajoute rien 
à la netteté de l'exposition : Clausius eût pu le 
supprimer sans inconvénient, nous le croyons du 
moins. Par contre, nous avons cherché en vain les 
calculs par lesquels il a réduit le Second principe 
aux principes généraux de la mécanique ; ce tra- 
vail avait paru en 1872 dans les Annales de Pog- 
gendorfF. 
Le chapitre V est consacré à la transformation 
des deux équations fondamentales ; application en 
est faite aux vapeurs saturées dans le chapitre VI, 
à la fusion et à la vaporisation des corps solides 
dans le chapitre VII ei à l’étude des corps homo- 
gènes dans le chapitre VIIT; puis l’auteur revient à 
la détermination de l'énergie et de l’entropie, dont 
l'importance est si grande dans la théorie de la 
chaleur. 
Les phénomènes non réversibles font l’objet du 
ll 
chapitre IX : on a alors = 0. A cette occasion, 
Clausius étudie les dilatations des gaz et des 
vapeurs saturées sans travail extérieur, ou bien 
avec production d’un travail incomplet, ou dans 
diverses autres circonstances et il expose les re- 
cherches expérimentales de Thomson et Joule, 
qu'on adjoint plus souvent à la théorie des gaz 
parfaits. Enfin il aborde la machine à vapeur, avec 
le parti pris de négliger l'influence des parois : 
Hirn a déclaré, avec raison, que ce procédé nous 
ramenait de 40 ans en arrière ! 
Achevons notre analyse en constatant que la 
théorie cinétique des gaz n’est pas mentionnée dans 
ce volume, alors qu’elle y occupait une place consi- 
dérable dans l’édition précédente et que la théorie 
générale des machines thermiques est laissée dans 
l'ombre : la dissolution et la dissociation n'y sont 
pas étudiées non plus; mais ces lacunes seront 
comblées, car la théorie mécanique du savant alle- 
mand se compose de trois volumes dont l’impres- 
sion a malheureusement élé retardée par sa mort, 
survenue le 23 août 1888. Il est à désirer que la 
publication et la traduction des deux derniers vo- 
lumes donne enfin satisfaction aux vœux pressants 
des disciples et des admirateurs de l’illustre pro- 
fesseur de Bonn. 
Il 
L'ouvrage de M. Zeuner à un caractère plus 
technique, mais une large part y est faite 
néanmoins à l'exposé des principes généraux de 
la science. Comme Clausius, il prend pour base de 
son exposilion les équations de la dynamique, 
