A. WITZ. — LA THERMODYNAMIQUE, D'APRÈS MM. BERTRAND, CLAUSIUS ET ZEUNER 6738 
Le plan du livre est nouveau et témoigne des 
préoccupations extra-didactiques de l'auteur, car 
l’ordre chronologique des faits vient modifier plu- 
sieurs fois l'ordre logique des développements. Il 
commence par l’étude des gaz parfaits, dont les 
propriétés bien connues ont ouvert la voie à la 
théorie mécanique; les idées de Sadi Carnot sont 
exposées avant celles de Robert Mayer ; le pre- 
mier principe est rejeté en arrière, au risque de se 
priver de son concours dans quelques démonstra- 
tions auxquelles il serait pourtant fort utile. Mais, 
chemin faisant, on rectifie bien des énoncés, on 
explique longuement la notion des caloriques 
spécifiques, on discute l'équation dg — X dp + 
Y dv, on analyse l’œuvre de Carnot et de Mayer, 
on met en lumière la collaboration de Clapeyron 
avec une sagacité, une pénétration, une finesse 
que nous n'apprécierons complètement qu'à 
une seconde et une troisième lecture et qui 
demandera une solide et forte étude pour être bien 
comprise. Le principe de l’équivalence est considéré 
comme un résultat d'expérience et M. Bertrand 
renonce, avec raison, à le démontrer en partant de 
l'hypothèse du mouvement moléculaire. Le second 
principe est établi à la façon de Clausius, dont 
cependant le postulat « n’est pas, il faut l'avouer, 
d'une entière évidence » ; on arriverait au même ré- 
sultat en disant que la chaleur ne pourrait pro- 
duire de travail si elle ne quittait un corps plus 
chaud que celui qui la reçoit; cet axiôme se rap- 
proche davantage des idées de Carnot. Le chapitre 
consacré aux cycles non réversibles est très court: 
« les démonstrations et les énoncés mêmes de 
leurs propriétés me paraissent jusqu'ici manquer 
de rigueur et de précision. » L'entropie n'est 
plus définie dans le cas de non réversibilité 
«cette étude est restée pour moi trop diflicile et 
trop vague. » Voilà de graves réserves et de sages 
déclarations dont les thermodynamistes feront leur. 
profil. 
La question des vapeurs saturées est développée 
dans plusieurs chapitres et elle conduit à une belle 
analyse des phénomènes qui se succèdent dans le 
cylindre des machines à vapeur et notamment de 
la condensation pendant la détente; le cyclè.de la 
vapeur et les diagrammes des machines sont éom- 
parés fort judicieusement et le lecteur s'arrête avec 
satisfaction à la démonstration du théorème dm. 
M. Marcel Deprez sur la proportionnalité du tra 
vail du cycle à la quantité de chaleur admise. 
L'influence des parois est hautement reconnue, 
Trois chapitres sont intitulés : quelques théo- 
rèmes, quelques problèmes, quelques applications; 
c'est une mosaïque de propositions que nous 
renonçons à signaler par le détail !, mais qui 
présentent pour la plupart un grand intérêt théo- 
rique ou pratique. Elles conduisent M. Bertrand à 
établir des formules empiriques donnant les forces 
élastiques maxima de certaines vapeurs en fonction 
de la température: des tableaux et des courbes, 
qu'on est étonné de rencontrer et surtout de 
trouver en si grand nombre dans ce livre, témoi- 
gnent d’un accord satisfaisant entre les valeurs 
calculées et observées ; l'épreuve est moins décisive 
pour les tensions de dissociation calculées par la 
même méthode. L'influence de la pression sur la 
fusion de la glace et les chaleurs de mélange et 
de dissolution font l'objet de quatre paragraphes 
par lesquels se terminent les applications de la 
théorie. 
Parmi les questions omises se trouvent la théorie 
de l'écoulement des fluides, la théorie cinétique des 
gaz, les études sur la fusion'et la solidification et 
sur la traction des solides : ce sont des lacunes, 
mais des lacunes voulues, 1l importe de ne pas l'ou- 
blier. 
Nous avons essayé de rendre compte de ce beau 
livre. M. Bertrand n'a que faire de nos éloges, 
mais il nous permettra de dire que nul n'osera 
désormais écrire sur la malière sans avoir médité 
longuement sa T'hermodynamique. 
Aimé Witz, 
Professeur 
à la Faculté libre des Sciences de Lille 
1 Citons-en une comme exemple : quelles sont les condi- 
tions pour que la compression dégage une quantité de cha- 
leur équivalente au travail dépensé pour la produire ? 
