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ACADÉMIES ET SOCIÉTÉS SAVANTES 
à la somme de la tension F, de ce dernier et de la 
tension F de la surface commune aux deux substances. 
Mais cette condition devient à la fois plus simple et tout 
à fait rigoureuse dès qu'on substitue à F sa valeur 
F,+F,—2F,.,,F,, étant l’action réciproque des deux 
liquides; on à ainsi 
HIS CR He 2 Ah ou EN Re 
si le liquide 1 doit s'étaler sur le liquide 2, il faut avoir 
de même F,>F,. Ainsi la condition nécessaire el 
suffisante pour qu'un liquide s'étale sur un autre con- 
siste en ce que l’action mutuelle des deux substances 
l'emporte sur la tension du liquide destiné à s’étaler. 
Cette condition avait déjà été donnée en 1869 par Dupré 
de Rennes, mais avec une erreur de signe (F,,, <F,) et 
sans aucune preuve expérimentale. M. Van Der Men- 
brugghe fait remarquer que, du moment où les deux 
liquides agissent chimiquement l’un sur l’autre, on à 
de toute nécessité et simultanément 
Fo > Fi et Fo > Fo; 
car il ne pourrait se produire un corps nouveau, si 
l’affinité ne dépassait pas la force de cohésion de chaque 
liquide, représentée précisément par sa tension super- 
ficielle. De là cette conclusion fort inattendue que si 
deux liquides agissent chimiquement l’un sur l’autre, 
on peut indifféremment opérer l’expansion de l’un des 
liquides sur l’autre, à moins que la couche du corps 
nouveau n’y mette obstacle, Tous les faits conformes à 
cette conclusion sont absolument inexplicables dans 
l'ancienne théorie. M, Van Der Membrugghe dé- 
montre sa proposition à l’aide de trois séries d’expé- 
riences faites avec différentes huiles grasses d’une part, 
de l’autre avec une solution de soude caustique à 0,25 0/, 
une solution de potasse à 0,25 0/,, et enfin une solution 
(à 2,5 07) d’ammoniaque de laboratoire, Grâce à la 
grande affinité de ces trois corps basiques pour les 
huiles grasses et plus ou moins acides, l’étalement s’est 
toujours opéré, el parfois jusqu'à 60 reprises consécu- 
tives, soit de l’huile sur la solution basique, soit de 
cette solution sur l'huile, L'auteur se propose de revenir 
encore sur ce sujet. — Une communication très inté- 
ressante a été faite par M. Schæntjes, de l'Université 
de Gand, sur les déformations produites à l'extérieur 
d’un hémisphère creux en métal mince par le choc d’un 
corps dur de forme sphérique, triangulaire, quadran- 
gulaire, etc. Ces déformations inattendues, et très 
régulières, méritent d’être examinées en détail dans la 
figure insérée au Bulletin de la séance (n° 8). Il ya 
lieu de les rapprocher des déformations que M. Daubrée 
a constatées dans ses expériences sur une enveloppe 
flexible soumise à un accroissement de pression 
intérieure. 
Séance du 11 octobre 1890. 
A cette séance, outre l'envoi d'un mémoire de 
M. J. Guillaume, astronome privé à Péronnas, près 
Bourg-en-Bresse, sur ses observations de Mars, M. Ter- 
by, a donné lecture d’une note dont voici le résumé: 
1° le 9, avant minuit, un observateur ayant en vue 
le + du ciel pouvait compter de 3 à 5 étoiles filantes 
en 15 minutes, mais ce nombre s’est accru après 
minuit, puisqu'un observateur, ayant en vue seule- 
ment ? du ciel, pouvait en compter de 5 à 6 dans le 
même intervalle; 2° le 10, il était possible à un 
observateur, regardant le £ du ciel, d'en compter, après 
minuit, 11 en 15 minutes, c’est-à-dire de 12 h. 30 à 
12 h. 45, intervalle pendant lequel semble s'étre produit 
un véritable maximum; on voit aussi qu'en dehors de 
ce maximum, les étoiles filantes apparaissaient, le 10, 
assez approximativement, à raison de une par dewr 
minutes, pour un seul observateur. — Le P. Denza à 
constaté une apparition plus remaquable enltalie, mais 
il fixe le maximum à la nuit du {1 qui, pour nous, est 
demeurée couverte, 
F. Four, 
Membre de l'Académie, 
ACADÉMIE DES SCIENCES DE BERLIN 
Depuis les vacances, voici le résumé des prinei- 
paux travaux et mémoires présentés à l’Académie 
par ses membres, 
M. Thiesen : Contribution à la Diopirique (Mémoire 
présenté par M. de Helmholtz). Il n'y avait jusqu'à 
présent qu'une théorie seulement pour le cas où le 
dioptre possédait un axe, et où les rayons incidents ne 
formaient que de petits angles avec cet axe. La théorie 
de Gauss, par exemple, néglige complètement le 
dioptre et le chemin que les rayons y parcourent. 
Le rayon est déterminé quant à sa position par trois 
variables ; si l’on introduit en outre le temps que le 
rayon met à parcourir le chemin entre les deux sur- 
faces limitant le dioptre, on peut calculer une fonc- 
tion de quatre variables caractéristiques pour le dioptre, 
La base de la théorie de M, Thiesen est le principe de 
Fermat, que la variation du temps que le rayon met à 
parcourir le chemin entre deux points du dioptre est 
égale à zéro, Si l’on désigne par conséquent par ds un 
élément du chemin, par n le chemin parcouru pendant 
l'unité du temps, on a : 0 — fn ds. Si le dioptre a 
un axe, on peut développer la fonction caractéristique 
d’après les puissances de l’angle que le rayon forme 
avec cet axe. En première approximation on obtient 
ainsi les formules de Gauss en ne considérant que la 
première puissance de cet angle, La deuxième approxi- 
mation donne une théorie des fautes des images four- 
nies par les objectifs astronomiques ou photogra- 
phiques, théorie qui manquait jusqu'à présent. — 
M. Kronecker : Sur les systèmes orthogonaux (Suite). 
— M, de Helmholtz : Sur l'énergie des vents et des 
vagues. L'illustre physicien a déjà démontré qu'une 
surface d’eau se trouve en équilibre instable dès qu’un 
vent y passe et avait reconnu dans l'instabilité de cet 
équilibre la cause des vagues. Des couches d'air de 
densités différentes qui glissent l’une sur l’autre se 
trouvent dans des conditions semblables et l'instabilité 
de leur équilibre cause les vagues de vent. Dans ce 
travail, l’auteur examine la distribution de l'énergie 
entre l'air et l’eau pour des vagues stationnaires, en ré- 
duisant le problème à un problème des minima.Ces for- 
mules qu'il est impossible de reproduire dans un compte 
rendu mènent à des conclusions sur l’augmentation et 
la diminution de l'énergie aussi bien que sur l’équi- 
libre stable et instable des masses en mouvement, —- 
M. Kundt présente un travail de MM, du Bois et Ru- 
bens sur la réfraction et la dispersion de la lumière 
dans les métaux. Les auteurs ont préparé des prismes 
métalliques d’après les indications de M. Kundt, Leurs 
observations ont porté sur des prismes en fer, en nickel 
et en cobalt, La loi de Snellius est valable pour des 
angles d'incidence qui ne dépassent pas la valeur de 
40°, Pour des angles plus grands, ils ont constaté des 
écarts, Les indices de réfraction déterminés d’après la 
méthode des plus petites déviations pour différentes 
raies du spectre sont : 
Li, D F CG 
Fer 3.19 121280 92-4800 705 
Cobalt 3092-1080 2/30 21) 
Nickel DONS AT ETE 
Les valeurs pour le fer et le cobalt sont presque iden- 
tiques tandis que celles pour le nickel s’écartent nota- 
blement des autres. — M. Kundt présente en outre 
un travail de M. Arons qui s'occupe des phénomènes 
présentés par des miroirs en platine polarisés élec- 
triquement, Si l’on place sur un tel miroir joint à l’un 
des pôles d’une batterie électrique une plaque plane 
parallèle en verre et qu’on plonge le tout dans de l'a: 
cide sulfurique dilué contenant la seconde électrode, 
on observe un déplacement des raies d’interférence 
immédiatement après avoir fermé le cireuit et dans la 
même direction indifféremment sile miroir est polarisé 
par l'oxygène ou par l'hydrogène. Si l'on remplace la 
