J. MACÉ DE LÉPINAY. — LA VISIBILITÉ DES ANNEAUX DE NEWTON 
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et des franges obscures en tous les points pour 
lesquels on a : 
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CES 
On peut affirmer quelque chose de plus. Cest 
que, quelle que soit la position de cet écran, les 
franges doivent y présenter une netteté parfaite, 
pourvu que l'ouverture éclairante soit suflisam- 
ment petite. 
C'est là une remarque capitale, dont on peut 
facilement vérifier l'exactitude par l'expérience, 
en employant un appareil quelconque producteur 
des anneaux de Newton. Il est possible en effet de 
voir des franges parfaitement distinctes, en les re- 
gardant au moyen d’une loupe, et en se plaçant 
même à plusieurs mètres en avant de l’appareil. 
Elles sont encore nettes si on les examine au moyen 
d’une lunette, quel que soit son tirage, alors même 
qu’elle est réglée pour viser à l'infini. 
Supposons que, dans ces mêmes conditions, on 
examiue les franges au moyen d’une loupe fixée à 
une distance d’ailleurs quelconque de la lame 
mince. Si l'on vient à déplacer, même lentement, 
le trou éclairant dans une direction arbitraire, on 
voit le plus souvent les franges courir avec une ex- 
trême rapidité dans le champ de la loupe, et cela, 
en restant parallèles à elles-mêmes. 
Cette expérience est particulièrement instruc- 
tive. Supposons en effet que nouséclairions la lame 
mince au moyen d’une source élendue. Cette der- 
nière peut être assimilée à un assemblage de points 
lumineux analogues chacun au trou lumineux de 
l'expérience précédente, dans ses positions succes- 
sives. À chacun de ces points lumineux correspond 
sur l'écran (c’est-à-dire, pour le cas actuel, dans le 
plan focal de la loupe), un système parliculier de 
franges, et le résultat de l’enchevèêtrement de tous 
ces systèmes de franges sera de donner à l'écranun 
éclat sensiblement uniforme. Les franges seront 
en général invisibles, à moins dese placer dans des 
conditions particulières qu'il s’agit de connaitre. 
Il faudra, pour que les franges soient nettes, 
que les systèmes de franges dus à tous les points 
de la source coïncident. En d’autres termes, il 
faudra que pour tous les couples de rayons abou- 
tissant au même point de l'écran, et provenant des 
différents points de la source, la différence de 
marche soit lamême. Il suffira d'ailleurs que cette 
condition soit satisfaite pour un point central de 
l'écran, car elle le sera sensiblement pour Lous les 
autres À, 
1 Ce principe est d’ailleurs applicable à tous les phénomènes 
d’interférence, Il est en effet le principe d'une théorie géné- 
rale, que M. Ch. Fabry et moi-même avons récemment établie 
(Comptes-rendus, 28 avril et 12 mai 1890). Les expériences qui 
précédent résultent de cette même collaboration, 
IT 
Imaginons alors que la source soit une certaine 
surface © {ce sera l'ouverture d’un écran éclairé en 
arrière par une flamme monochromatique) (fig. 4). 
Soient M un point central de l’écran sur lequel on 
reçoit les franges, $S un point central de la source, 
SOM, SO'M les deux rayons qui, provenant de S et 
aboutissant en M, se sont réfléchis sur les deux 
faces de la lame mince, l’un en O, l’autre en 0. Ils 
présentent, en se croisant en M, une certaine diffé- 
rence de marche à. Si nous considérons de même 
les deux rayons aboutissant également en M, mais 
provenant d’un autre point de la source, leur diffé- 
rence de marche sera, en général, différente. 
Il est toujours possible, toutefois, de trouver sur 
la surface È, quelle qu’elle soit, une série depoints 
situés sur une certaine courbe S, $S,, et tels que 
pour tous, la différence de marche soit la même. 
Imaginons en effet, pour un instant, que le point 
M soit un point lumineux isolé et que nous rem- 
plaçions la source È par un écran de même forme. 
Sur cet écran viendront se dessiner, comme on l’a 
vu, des franges parfaitement nettes, et celle d’entre 
elles qui passe pars ala forme S,S,. Pour tous les 
points de cette courbe la différence de marche des 
couples de rayons partant de M et aboutissant à 
chacun d'eux est la même. Or, si nous considérons 
l’un de ces derniers, S par exemple, les deux rayons 
qui partent de M et aboutissent en $, suivent pré- 
cisément les mêmes chemins MOS,MO'S, que quand 
nous supposions le point lumineux enS, le point 
éclairé en M. On voil par suite que pour tous les 
points de S,S,, les couples de rayons qui partent 
de chacun d'eux et aboutissent en M présentent la 
même différence de marche. 
Supposons dès lors que nous limitions la source 
par un écran percé d’une fente étroite, curviligne 
et dirigée précisément suivant la courbe S,S, que 
nous venons de définir; la condition de netteté se 
trouvera par cela même satisfaite et un écran, 
introduit en M, se recouvrira de franges parfaite- 
ment nettes. En pratique, d’ailleurs, on pourra 
remplacer la fente courbe qu'indique la théorie 
