Her er den exponentielle Form valgt som den simpleste. Svingningerne med Amplituden I 

 gaa i Retning af y-Axen og forplante sig i Retning af a-Axen med den konstante Hastighed 

 = Q, med Bølgelængden "." = / og Svingningstiden -r = T. 



Idet vi saaledes uden for Kuglen udskille det indfaldende Lys fra det øvrige, 

 ved Bastighedsforandringen i Kuglens Overflade fremkaldte, Lys, sælles her 



f-fo + fi, y = 7 „ + ^, C=Co + G, (0 



medens der inden for Kuglens Overflade sæltes 



s = ? , ? = 9', : - c (") 



hvor ogsaa ?, i2' /' træde i Stedet for de tilsvarende umarkerede Størrelser uden for Kuglen. 

 Betegnes endvidere Forholdet imellem de to Hastigheder Q og .</ ved A (Kuglens Bryd- 

 ningsforhold), vil man have 



ii = iV.fi', V = NI, X = NX'. (8) 



Komposanterne f, jj, C ere saavel uden for som inden for Kuglefladen indbyrdes forbundne 

 ved Ligningen 6 = 0, som for w konstant fremgaar af Ligningerne (I), og de kunne derfor 

 fremstilles som afhængige alene af to Størrelser Q og S uden for Kuglen, eller Q' og S' 

 inden for Kuglen. Alan vil nemlig kunne sætte 



_dC dB _<lA__dC r _ dB dA | 



S — ~dy ~ dz~ ' V e ~ dz dx' Sc _ dx ' " dy ' 

 , JQ dQ dQ dQ ' <*Q *Q,,o (9> 



dy J dz ' ' fik cte 3 * dx dy ) 



ligesom ogsaa ?, ç', C* kunne udtrykkes paa tilsvarende Maade. Ligningerne (1) ville da 

 være tilfredsstillede under Forudsætning af, at man har 



J.,Q+l-Q = 0, d % S + l 2 S = 0, (10) 



j 2 Q'+i' i Q'= o, j.,s' + rs' = o. di) 



Del kan her bemærkes, al de to radielle Projektioner 



XÇe+yye+zÇe 



tdÇ. dyjA (d& dCA (drj e _ dJA 



° ê a \% ~ ~dz) +y \Tz ~dlc) + Z {dx dy ) • 



ved Hjælp af Linningerne (9) kunne omdannes til 



SA „ , d 2 rQ 1 d . dQ d*Q 



dr 2 sin (pdf * dtp sin'-y</^'' 



d 2 rS Id. dS d 2 S 



r- Jo o + »• , 2 = : y- sin p ■ 



dr 2 sin<rc/$c' *" df sh\ 2 fd<p 2 ' 



Heraf ses. al naar Q og S erc udviklede i Bække eller Kuglefunktioner Q„ og S„, nemlig 



