36 



hvorefter den veil (43) bestemte Værdi ;if Integralet bliver 



X = COS<pb v e [kt-ac«sâ+2acosff)i _ 



a l/cos 8 sin <p (— tg ë 4 2 tg ti) 

 Tilsvarende tindes 



5 = —is'm<pc v fi (kt—aeosS-\-2acos»)i 



a l/cos & sin <p (— tg & -f 2 tg 0) 



Idet disse Værdier skulle indsættes i Ligningerne (17) til Bestemmelsen af Sving- 



ningskomposariterne, kunne forst folgende, mere almindelig gjældende, Bemærkninger gjøres. 



Naar Rækkerne (79) for K og S ere forandrede til Integraler, vil ved Differentioner med 



Hensyn til a og <p, naar alle Størrelser af lavere Orden bortkastes, kun Potensexponenterne 



komme i Betragtning. Disse ere betegnede ved Fai og man har 



dFa 



s — = Cr = 2;; TT . 

 av 



Da ethvert .Multiplum af 2?r* kan tænkes udskudt af Exponenten, vil man, naar man i 



Stedet for v vælger ti som uafhængig Variabel, altsaa have = 0, hvoraf atter følger, 



u ti 



naar tillige a er variabel, 



dFa q 



— i — = — cos ü . 

 da 



Endvidere maa <p indgaa saaledes i Fa , al man faar 



^ = ±(»» + i) = ±asin#, 



Fortegnet svarende til det Fortegn, hvormed <p indgaar i Fa. 

 Man vil saaledes erholde almindelig 



£ = sin 2 &aK , y e = 4- sin » cos & aK , £ = =F * sin <nS . (80) 



helte anvendt paa det ovenfor beregnede Tilfælde giver 



$ e cos & — rj e sin & = , 



f e Sill * 4- JJeCOS * = r é Kl OtOSI>-t--aiObfji 



' V^cos & sin $c (— tg & + 2 tg 0) 



jF = sin ^ c sin ^ ^ e (fe-acosø42acostf). 



I/cos * sin y, (— tg d 4 2 tg ti) 



Denne Del af Lysbevægelsen svarer lil Bevægelsen i de fra Kuglens forreste Flade 

 tilbagekastede Lysstraalcr, og de samme Itesultater kunne let udledes ad elementær Vej. 

 Idet ti er Indfaldsvinklen, 9 den spidse Vinkel, som den tilbagekastede Straale danner med 

 Radiusvektor, \il Loven for Tilbagekastningen give — n — #4204^ =0. Den tilbage- 

 kastede Lysstraale har et indbildt Brændpunkt i Afstanden ^-cosØ (Afstanden maalt med 



