37 



— som Længdeenhed) fra det reflekterende Fladeelement. Det betragtede Punkts Afstand 

 fra dette Element er acos# — acosØ, og dets Afstand fra Brændpunktet acos# — \acos8. 

 Ligger det betragtede Punkt i selve Kuglens Overflade, har man ü = 8 = tt — tp, 

 og med det valgte Axesystem ere her Komposanterne af det indfaldende Lys 



To = sinpcos^C, yfo = cos p cos ^C, T = — sin^C, C = e&'+ a «••»'. 

 1 Indfaldsplanen er altsaa Svingningsudslaget 



^ cos — ç sin # = — cos ^6' , 

 som ifølge Fresnels Love ved Tilbagekastningen forandres til 

 tg (g — 6') , r , . , r 



medens det paa Indfaldsplanen vinkelrette Svingningsudslag efter Tilbagekastningen bliver 

 sin(0 — ff) r . n 



sin7^+#) Sin ^ = -^ Sm ^- 

 1 den tilbagekastede Lysstraale maa dernæst Intensiteten aftage i samme Forhold 

 som Lyset udbreder sig over et større Fladeelement og Amplituden altsaa i Forhold til 

 Kvadratroden af dette Fladeelement. 



Dette Fladeelement er i det betragtede Punkt bestemt ved 



a cos & — g cos 6 I 2 d 8 . a sin tp d (/> , 



som for a = a, hvortil svarer # = 8 = it — f , gaar over til 



a cos 8 dt) . a sin 8 dip . 

 Forholdet imellem disse to Elementer er 



a 2 sin 8 cos 8 sin 2 â 



l2a cos & — a cos 8)a sin <p cos Ü sin <f (— tg i/ 4- 2 tg 0) ' 

 idet a og a elimineres ved Ligningen a sin & = a sin 8. 



Det vil ses, at man saaledes kommer nøjagtig til det samme Resultat, som ovenfor 

 blev fundet. 



Indsættes endelig det almindelige Led af de to første Rækker (69), nemlig 

 7. _ A 2(-U«)-(m+lM B («"))» . _ „ 2 (,t„(a)-(m+lM„ (a'))i 



i Rækkerne (79) for K og S, ville Leddene indeholde Exponenterne 



(kt — ~ — Å n [a) + 2 >)„(«) - (2m + 2) /„(a'l ± ((n + i)? - J ) 

 Ved Udviklingen heraf efter Potenser af z, vil Koefficienten til zi blive 



