38 



Ilcri er m n -\- 2ß — (2m + 2) ff = J m den Vinkel, som den indfaldende Straale er 

 omdrejet efter m indre Tilbagekastninger (S. 31), sua at Ligningen ogsaa kan skrives 

 G = J m — #±p. Det ses heraf, at Betingelsen G = 2p~ er opfyldt, naar Indfalds- 

 vinklen er valgt saaledes, at Straalen efter m indre Tilbagekastninger træffer det betrag- 

 tede Punkt, og at øverste Fortegn maa læses, naar dette Punkt og den indfaldende Straale 

 ligge paa samme Side af Ilovedaxen, nederste Fortegn derimod, naar de ligge paa mod- 

 satte Sider af Hpvedaxen. 



For Summen K erholdes dernæst ved Sammenligning med Integralet (42) Koeffi- 

 cienten . , . 2 cos éb u m 

 A =■ ! - — 



à\/2ita cos ë sin sin <p 

 for Summen S Koefficienten 



.1 



2 sin (/'<■, 



a\/2xa cos & sin 6 sin <p 

 og for begge Summerne Koefficienterne 



Fa = kl — a cos # -f 2 a cos — (2 m -f- 2) a' cos 0' + (p — \ m ~f ■} ) n , 



/7 = 2~iu7# ( ~ tg ^ + 2 tg 6 - (2m + 2) tg ^ ' 

 / = ë-^-TaV - tg 3 * + 2 tg 3 tf - (2 m + 2) tg 3 ff) . 



Resultatet er givet i Formlen (13) og i Tilfælde af, at man har //=(), ved 

 Formlen (49). I det første Tilfælde vil udslaget, hvis Komposanter cre bestemte ved Lig- 

 ningerne (80), blive af samme Orden som Enheden, i det andet Tilfælde [H = 0), som 

 repræsenterer alle Brændfladerne, vil Udslaget blive af Ordenen af, Intensiteten af Ordenen 

 a 3 . Da alle Størrelser, som ere af lavere Orden end Enheden øveralt i denne Regning 

 bortkastes, vil man altsaa her kun have at medtage det første Led af Formlen (49). 



Hvorledes Lysbevægelsen i Nærheden af Bnendflademe er beskaffen fremgaar af 

 de til Formlen (49) knyttede Beregninger og efterfølgende Diskussion. Det ses heraf, 

 at naar //nærmer sig til 0, hvilket sker derved, al vi nærme øs Brændfladen fra den 

 Side, hvor de retliniede brudte og m Gange tilbagekastede Lysstraaler kunne naa hen 

 {G = 2pn), saa vil Svingningsamplituden voxe gjennem en periodisk Bevægelse fra at 

 være af Ordenen «° til Ordenen «s. Det sidste og største Maximum o aas, forinden vi naa 

 til selve Brændfladen, hvorefter Amplituden aflager til den ved Formlen (50) bestemte 

 Størrelse, svarende til selve Brændfladen (// = 0, G = 2px). Derefter aftager Ampli- 

 tuden hurtig til 0. I Maximalpunktel nærmest Brændfladen er amplituden 1,504, Inten- 

 siteten 2,262 Gange større end i Brændfladen. 



Da Bestemmelsen af Lysintensilelen i og i Nærheden af Brændfladen har særlig 

 Interesse, navnlig af Hensyn lil Regnbuens Theori, skal jeg lægge Formlerne herfor 

 nærmere tilrette for den numeriske Beregning. 



